Добірка наукової літератури з теми "Baryons – Mesons"
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Статті в журналах з теми "Baryons – Mesons"
GARCIA-RECIO, C., L. L. SALCEDO, D. GAMERMANN, J. NIEVES, O. ROMANETS, and L. TOLOS. "CHARMING BARYONS." International Journal of Modern Physics: Conference Series 26 (January 2014): 1460124. http://dx.doi.org/10.1142/s2010194514601240.
Повний текст джерелаDILLIG, M., S. S. ROCHA, G. F. MARRANGHELLO, E. F. LÜTZ, and C. A. Z. VASCONCELLOS. "QUARK MODEL ESTIMATES OF THE STRUCTURE OF THE MESON-N-N*(1/2-) TRANSITION VERTICES." International Journal of Modern Physics E 16, no. 01 (January 2007): 81–95. http://dx.doi.org/10.1142/s0218301307005624.
Повний текст джерелаTOLOS, LAURA. "CHARMING MESONS WITH BARYONS AND NUCLEI." International Journal of Modern Physics E 22, no. 11 (November 2013): 1330027. http://dx.doi.org/10.1142/s0218301313300270.
Повний текст джерелаOSET, E., A. RAMOS, E. J. GARZON, R. MOLINA, L. TOLOS, C. W. XIAO, J. J. WU, and B. S. ZOU. "INTERACTION OF VECTOR MESONS WITH BARYONS AND NUCLEI." International Journal of Modern Physics E 21, no. 11 (November 2012): 1230011. http://dx.doi.org/10.1142/s0218301312300111.
Повний текст джерелаSHINMURA, SHOJI, MASANOBU WADA, MITSUAKI OBU, and YOSHINORI AKAISHI. "MESON-BARYON POTENTIALS WITH GAUSSIAN SOURCES." Modern Physics Letters A 24, no. 11n13 (April 30, 2009): 941–44. http://dx.doi.org/10.1142/s0217732309000334.
Повний текст джерелаMeadows, Brian T. "Charm Decays at B Factories." International Journal of Modern Physics A 21, no. 27 (October 30, 2006): 5436–44. http://dx.doi.org/10.1142/s0217751x06034574.
Повний текст джерелаBALL, R. D. "MESONS, SKYRMIONS AND BARYONS." International Journal of Modern Physics A 05, no. 23 (December 10, 1990): 4391–426. http://dx.doi.org/10.1142/s0217751x90001847.
Повний текст джерелаKHEMCHANDANI, K. P., A. MARTÍNEZ TORRES, H. NAGAHIRO та A. HOSAKA. "N*'s AND Δ's GENERATED IN VECTOR, PSEUDOSCALAR MESON-BARYON SYSTEMS". International Journal of Modern Physics: Conference Series 26 (січень 2014): 1460060. http://dx.doi.org/10.1142/s201019451460060x.
Повний текст джерелаIAZZI, F., A. LAVAGNO, and K. SZYMAńSKA. "MESON PRODUCTION IN AN EFFECTIVE RELATIVISTIC MEAN FIELD MODEL." International Journal of Modern Physics A 26, no. 03n04 (February 10, 2011): 671–72. http://dx.doi.org/10.1142/s0217751x1105244x.
Повний текст джерелаSUZUKI, K., and H. TOKI. "FLAVOR SU(4) BARYON AND MESON MASSES IN DIQUARK-QUARK MODEL USING THE PAULI-GÜRSEY SYMMETRY." Modern Physics Letters A 07, no. 31 (October 10, 1992): 2867–75. http://dx.doi.org/10.1142/s0217732392002238.
Повний текст джерелаДисертації з теми "Baryons – Mesons"
Chai, Xuedong. "Exclusive B decays into final states with two charmed baryons." Diss., University of Iowa, 2007. http://ir.uiowa.edu/etd/126.
Повний текст джерелаMattson, Mark Edward. "Inclusive hadron production in electron-positron collisions with center-of-mass energies from 50 to 61.4 GeV." Diss., This resource online, 1994. http://scholar.lib.vt.edu/theses/available/etd-09192008-063028/.
Повний текст джерелаBoogert, Stewart T. "Photoproduction of Kâ°s mesons and Λ baryons in electron proton collisions at ZEUS." Thesis, University of Oxford, 2003. http://ethos.bl.uk/OrderDetails.do?uin=uk.bl.ethos.403938.
Повний текст джерелаFeijoo, Aliau Albert. "Meson-Baryon interactions from effective Chiral Lagrangians." Doctoral thesis, Universitat de Barcelona, 2017. http://hdl.handle.net/10803/459150.
Повний текст джерелаEn esta tesis se ha estudiado la interacción mesón-barión en onda S en el sector de extrañeza -1 empleando un lagrangiano de SU(3) hasta segundo orden, implementando la unitarización en canales acoplados. La condición indispensable para llevar a cabo un estudio de este tipo, forzosamente, pasa por fijar el valor de los coeficientes presentes en los términos de segundo orden, los cuales no poseen un valor bien determinado. Generalmente, las constantes de baja energía de los lagrangianos efectivos se obtienen mediante procesos de ajuste a los datos experimentales disponibles. Tradicionalmente, en este sector de extrañeza, dichos parámetros se ajustaban a los datos experimentales de la dispersión K^- p a los canales πΣ, K ̅N, πΛ, así como a las razones entre secciones eficaces en el umbral de producción K^- p: γ, R_n y R_c; y a los precisos valores del corrimiento y la anchura parcial del estado 1s del hidrógeno kaónico obtenido por la colaboración SIDDHARTA. Lo novedoso en nuestra tesis es la inclusión de datos experimentales procedentes de la reacción de dispersión K^- p⟶K^+ Ξ^-,K^0 Ξ^0 en los procesos de ajuste. La motivación para ello se debe a la especial sensibilidad de estas reacciones a los términos de órdenes superiores, ya que estas reacciones no proceden de manera directa mediante el término WT que es el dominante a primer orden. A esto se le suma el hecho que las contribuciones que provienen de la redispersión de los canales acoplados no son capaces de reproducir adecuadamente los datos experimentales. Dado lo anterior, nos centramos en estudiar los efectos producidos por la inclusión sistemática en el lagrangiano de los términos de segundo orden ("NLO") y los de Born sobre las constantes de baja energía, particularmente sobre los coeficientes de "NLO". La principal diferencia entre los modelos que se obtienen de los ajustes se refleja en las componentes de isospín de la sección eficaz total de las reacciones que aquí se estudian. Así pues, para comprobar la fiabilidad de estos modelos, se llevaron a cabo nuevos ajustes teniendo en cuenta datos experimentales procedentes de reacciones de filtrado de isospín. Adicionalmente, se han estudiado la estabilidad y la precisión de los parámetros obtenidos de los ajustes añadiendo contribuciones resonantes de manera fenomenológica a aquellas amplitudes de dispersión asociadas a las reacciones que son especialmente sensibles a las correcciones de segundo orden. Debe destacarse que las contribuciones resonantes han proporcionado una mejora del acuerdo entre los modelos teóricos y los datos experimentales. La desintegración de Λ_b dando lugar a estados que contienen una partícula J/ψ junto con un par mesón-barión resulta ser un proceso muy interesante para extraer información sobre los parámetros de "NLO" a energías más altas. Además, el proceso Λ_b⟶J/ψ ηΛ nos ha permitido estudiar las implicaciones que tendría la posible existencia de un homólogo extraño del pentaquark con encanto escondido P_c (4450). Las conclusiones y el análisis de cada capítulo están descritos en los párrafos siguientes. El Capítulo 2 está dedicado al estudio del papel que juegan los términos de "NLO" y los de Born, así como la relevancia de ciertas reacciones para obtener parametrizaciones más fiables de los coeficientes de "NLO". Al principio, comparamos diferentes ajustes que se basaban en cálculos unitarizados empleando núcleos de interacción que incluían o no los términos de "NLO" y para los cuales se tenían en cuenta o no los datos experimentales de la reacción de dispersión K^- p⟶KΞ. Fruto de los resultados obtenidos de todas estas posibles combinaciones, y más particularmente de la excelente reproducción de los datos experimentales lograda por el modelo WT+NLO, se mostró por vez primera que los términos de "NLO" del lagrangiano quiral son absolutamente necesarios para reproducir los datos experimentales de las reacciones K^- p⟶KΞ. De este modo, se evidenció la sensibilidad del segundo orden del lagrangiano a dichas reacciones. Dada esta sensibilidad junto con el hecho que los datos existentes de la reacción de dispersión K^- p⟶KΞ son limitados y que tienen asociada una gran incertidumbre, para poder dar una respuesta definitiva sobre los valores de los parámetros de "NLO" se requerirían datos experimentales más precisos. Después, contrariamente a lo que se asumió a cerca del efecto negligible de los términos de Born, demostramos que estas contribuciones no pueden menospreciarse en las reacciones K^- p⟶KΞ. Las significativas diferencias en los coeficientes de "NLO" entre la nueva parametrización obtenida para el modelo WT+NLO+Born y la que se obtuvo para el modelo WT+NLO confirmaron el hecho anterior. A pesar de esto, no se apreció ninguna mejora en la precisión de los parámetros ni en el χ_(d.o.f)^2. Este resultado nos permitió entender cómo dos parametrizaciones tan diferentes pueden tener una bondad del ajuste tan similar: la inclusión o no de los términos de Born puede modificar notablemente la descomposición en componentes de isospín de la sección eficaz total de la reacción K^- p⟶KΞ debido a su sensibilidad a los términos de orden superior. Tales diferencias entre las componentes de isospín nos llevan a pensar que si nuestros modelos se ajustan a datos experimentales procedentes de reacciones que actúan como selectores de isospín podremos extraer valores más realistas para los parámetros presentes en el lagrangiano. La mayoría de los datos experimentales empleados en nuestros ajustes vienen de la dispersión protón-antikaón y, consecuentemente, contienen contribuciones tanto de componentes de isospín I=0 como de I=1 siendo las únicas excepciones los canales π^0 Σ^0,πΛ, que filtra isospín 0 y 1 respectivamente. Así pues, se decidió ampliar el número de observables empleados en los ajustes añadiendo datos experimentales de las reacciones de dispersión K^- p⟶ηΛ,ηΣ^0, las cuales tienen solamente una única componente de isospín para sus secciones eficaces, i. e., isospín 0 y 1 respectivamente. Todos estos esfuerzos culminaron con la obtención del modelo WT+NLO+Born (η chan) que, hasta donde sabemos, es el único capaz de reproducir razonablemente bien los datos de la dispersión K^- p a todos los posibles canales del sector S=-1. Respecto a los parámetros de este modelo, se puede destacar el papel relevante de estos nuevos datos experimentales a la hora de obtener unos valores muy homogéneos y precisos para las constantes de "NLO" junto con unas constantes de substracción cuyos valores se acercan más a los valores naturales. A la vista de estos resultados, la inclusión en los ajustes de nuevas reacciones donde se filtre el isospín podría favorecer la obtención de valores más realistas para las constantes de baja energía. La propuesta para medir la reacción K_L^0 p⟶K^+ Ξ^0 en I=1 empleando el haz secundario de K_L^0 en Jlab podría suponer una fuente de información complementaria a la dispersión K^- p. Se ha presentado una predicción para esta reacción empleando algunos de nuestros modelos de la cual se concluye que, cuantas más contribuciones se tienen en cuenta en el núcleo de interacción y más datos experimentales se incluyen en los ajustes, más cerca estamos de reproducir los dos únicos puntos disponibles para esta reacción. Hay que remarcar que ninguno de estos puntos se ha utilizado en los ajustes. A la luz de estos resultados, parece que nuestros parámetros toman cada vez valores más confiables, particularmente los del modelo WT+NLO+Born (η chan), al cual consideramos nuestro mejor modelo quiral puro. Con la intención de mejorar la descripción de los datos experimentales de las reacciones K^- p⟶KΞ y K^- p⟶ηΛ, se incluyeron resonancias de spin alto en estos procesos. Como estas reacciones son las más sensibles a los términos de "NLO", este hecho podría inducir modificaciones en los valores de los coeficientes de "NLO". De este modo, podemos estudiar la estabilidad y precisión de los parámetros presentes en los modelos. Este estudio se llevó a cabo en el Capítulo 3. La primera parte de este estudio consistió en la inclusión explícita de los hyperones de spin alto Σ(2030) y Σ(2250) en la amplitud de dispersión K^- p⟶KΞ, con la intención de fijar una contribución quiral con la cual los términos resonantes puedan interferir para reproducir adecuadamente las estructuras mostradas por los datos experimentales sin tener que forzar a los parámetros de "NLO" a tomar valores sobrestimados. Para calcular la amplitud resonante, hemos utilizado el método de Rarita-Schwinger, mientras que la amplitud quiral se ha calculado empleando un lagrangiano con los términos WT y NLO dando lugar a un nuevo modelo, NLO+RES. Como los términos resonantes introducen una dependencia angular en las amplitudes, se decidió aprovechar este hecho para reproducir los datos experimentales de la sección eficaz diferencial con un acuerdo razonable dadas las limitaciones del modelo para ello. De aquí se puede concluir que la inclusión de términos resonantes cumple una doble función. Por un lado, nos permite obtener una mejora global en la descripción de los datos de dispersión, tanto los de las secciones eficaces totales como los de las diferenciales en las reacciones de producción KΞ. Por otro lado, absorbiendo ciertas estructuras de las secciones eficaces, la inclusión de términos resonantes permite encontrar mínimos más estables y, por consiguiente, valores más precisos de las constantes de baja energía del modelo quiral unitario. Seguidamente, realizamos un estudio similar para el modelo WT+NLO+Born (η chan). Comparado con el anterior, este modelo ha sido ajustado a datos experimentales adicionales (datos de las secciones eficaces K^- p⟶ηΣ^0,ηΛ). Como esta última reacción también es sensible a las contribuciones de "NLO", sus correspondientes coeficientes serán más confiables. Esto hace que el estudio de la estabilidad adquiera un carácter más decisivo. Con esta motivación, se han extendido las contribuciones resonantes a los procesos K^- p⟶ηΛ, teniendo en cuenta para este caso particular solo la contribución de la resonancia Λ(1890). Esta última resonancia ha sido también incorporada, junto con las ya empleadas Σ(2030) y Σ(2250), a las amplitudes de dispersión K^- p⟶KΞ. Los resultados obtenidos confirman lo que ya se había observado con anterioridad: hay una notable mejora en la reproducción de los datos experimentales y los parámetros adquieren valores similares a los del correspondiente modelo sin resonancias. Esta estabilidad es especialmente remarcable para la mayoría de los coeficientes de "NLO". Habiendo demostrado los efectos de los procesos que filtran isospín sobre los coeficientes de "NLO", en el Capítulo 4 se muestra que la desintegración Λ_b⟶J/ψ ηΛ y, particularmente, la Λ_b⟶J/ψ KΞ proporcionan una información interesante relativa a la interacción mesón-barión en el sector S=-1 y I=0. La dinámica de esta reacción, en la cual los quarks ligeros que conforman la Λ_b actúan como espectadores, es tal que filtra el I=0 en los estados finales. Esto es así, ya que los quarks "u" y "d" en el barión Λ_b se acoplan necesariamente a isospín 0 y la desintegración débil favorece la transición b⟶cc ̅s; quedando, por lo tanto, un quark "s" al final del proceso débil, el cual tiene isospín 0 que junto al anterior par "ud" darán un isospín total I=0. Así pues, estas desintegraciones podrían ofrecer información complementaria a la que se obtiene de los datos de la reacción de dispersión K^- p⟶KΞ cuyas componentes de isospín I=0 y I=1 se combinan para dar los resultados finales. Basamos nuestro estudio en los modelos WT+NLO (Model 1) y WT+NLO+Born (η chan) (Model 2) que han sido desarrollados en esta tesis para describir la dispersión K^- p. Las distribuciones de masa invariante producidas por ambos modelos son diferentes para las desintegraciones de Λ_b a los estados KΞ y ηΛ, siendo a su vez bastante diferentes respecto al espacio fásico, indicando la sensibilidad de estos procesos a la dinámica interna de la interacción fuerte en los estados finales. La diferencia entre modelos es mucho más apreciable en el proceso de desintegración Λ_b⟶J/ψ KΞ. La razón se deriva del hecho que la desintegración en ηΛ puede proceder de manera directa ("tree level"), mientras que para la desintegración de Λ_b que da lugar a una J/ψ no permite una formación del par KΞ directamente, a no ser que este se produzca vía la redispersión de los componentes primarios K ̅N y ηΛ. Por tanto, la reacción Λ_b⟶J/ψ KΞ es directamente proporcional a la amplitud de dispersión mesón-barión, concretamente a las componentes de I=0 correspondientes a ηΛ⟶KΞ y K ̅N⟶KΞ cuya interferencia puede dar lugar a patrones muy marcados. Estos modelos también predicen diferencias notables para las desintegraciones Λ_b en las regiones de energía donde se producen los pares KΞ y ηΛ, poniendo de manifiesto que la componente de I=0 de la interacción mesón-barión, que es la única posible por provenir de la desintegración Λ_b, no está bien fijada por los ajustes a los datos experimentales de las reacciones K^- p⟶KΞ. Las dos estructuras halladas recientemente en la distribución de masa invariante J/ψ p de la desintegración Λ_b⟶J/ψ K^- p que han sido asociadas a dos estados de pentaquark, con su plausible explicación en términos de un estado molecular con un barión y un par cc ̅, nos llevaron a estudiar la desintegración de la Λ_b en los estados finales J/ψ ηΛ. La desintegración Λ_b⟶J/ψ ηΛ, que puede conectarse en canales acoplados a la desintegración Λ_b⟶J/ψ K^- p, podría tener lugar con la misma intensidad y sería posible observar, en su distribución de masa invariante J/ψ Λ, un posible compañero extraño de los dos estados de pentaquarks observados por la colaboración LHCb. Conviene tener presente que cuando las resonancias N^* de encanto escondido fueron teóricamente predichas como estados moleculares utilizando varios métodos basados en la unitarización, algunos compañeros extraños como los estados Λ_b fueron encontrados. Aprovechando esta información, hemos predicho qué tipo de señal dejarían estos estados en las distribuciones de masa invariante ηΛ y J/ψ Λ de la reacción Λ_b⟶J/ψ ηΛ. Hemos visto que tomando los valores de las constantes de acoplamiento del estado Λ^* de encanto escondido a los canales D ̅^(0*) Ξ_c^' y J/ψ Λ obtenidos por los métodos basados en la unitarización, uno observaría una señal clara y con un apreciable pico en la distribución de masa invariante J/ψ Λ de la desintegración Λ_b⟶J/ψ ηΛ. También se estudió la dependencia de nuestros resultados a cambios razonables en los parámetros que caracterizaban los modelos involucrados en nuestra descripción del proceso, así como la dependencia en las posibles propiedades de dicho pentaquark. En todos los tests que se realizaron, la señal resonante seguía siendo claramente visible en la distribución de masa invariante J/ψ Λ. Esto nos hace pensar que en el caso que se llevara a cabo tal experimento podría dar prueba de la existencia de este nuevo estado. Este trabajo ha sido un primer paso hacia la construcción de un modelo quiral más completo en el sector S=-1 que nos será útil para analizar los venideros datos más precisos de la producción KΞ. Además, los hallazgos y características observados en este estudio indican que la medida de observables analizados aquí proporcionaría una información valiosa, hasta ahora novedosa, que enriquecería nuestro conocimiento de la interacción mesón-barión y nos ayudaría a progresar en la comprensión de la dinámica de los hadrones.
KALAFATIS, DIMITRI. "Sur un modele des interactions fortes a basses energies unifiant les mesons et les baryons." Paris 11, 1993. http://www.theses.fr/1993PA112070.
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Повний текст джерелаAlbuquerque, Raphael Moreira de. "Etats exotiques du Charmonium." Thesis, Montpellier 2, 2013. http://www.theses.fr/2013MON20024/document.
Повний текст джерелаThe QCD sum rules approach was used to study the nature of the following charmonium resonances: Y(3930), Y(4140), X(4350), Y(4260), Y(4360) and Y(4660). There is strong evidence that these states have a non-conventional (or exotic) hadronic structures since their respective masses and decay channels observed experimentally are inconsistent with expected for a conventional charmonium state. The same phenomenon occurs on the bottomonium sector, where new states like Yb(10890) and Yb(11020) observed recently could indicate the existence of new bottomonium exotic states. In this way, one verifies that the state Y(4140) could be described as a D*s D*s (0++) molecular state or even as a mixture of D*s D*s (0++) and D*D* (0++) molecular states. For the Y(3930) and X(4350) states, both cannot be described as a D*D* (0++) and D*s D*s0 (1−+), respectively. From the sum rule point of view, the Y(4660) state could be described as a ψ' f0(980) (1−−) molecular state. The extension to the bottomonium sector is done in a straightforward way to demonstrate that the Y' f0(980) molecular state is a good candidate for describing the structure of the Yb(10890) state. In the following, one estimates the mass of the exotic Bc-like molecular states using QCD sum rules - these exotic states would correspond to a bound states of D(*) and B(*) mesons. All of these mass predictions could (or not) be checked in a near future experiments at LHC.A large study using the Double Ratio of sum rules approach has been evaluated for the study of the heavy baryon masses in QCD. The obtained results for the baryons with one (Qqq) and two (QQq) heavy quarks will be an excellent test for the capability of the sum rule approach in predicting mass of the baryons which have not yet been observed
Evans, Martin David Treharne. "Charm hadron production in semileptonic b decays and the relative production fractions of weakly decaying b hadrons at the Zâ° resonance." Thesis, Queen Mary, University of London, 1998. http://ethos.bl.uk/OrderDetails.do?uin=uk.bl.ethos.325676.
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Повний текст джерелаMcGovern, J. A. "Strange baryons in a chiral quark-meson model." Thesis, University of Manchester, 1988. http://ethos.bl.uk/OrderDetails.do?uin=uk.bl.ethos.233064.
Повний текст джерелаКниги з теми "Baryons – Mesons"
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Знайти повний текст джерелаRipka, Georges. Quarks bound by chiral fields: The quark structure of the vacuum and of light mesons and baryons. Oxford: Clarendon Press, 1997.
Знайти повний текст джерелаV, Anisovich A., ed. Mesons and baryons: Systematization and methods of analysis. Singapore: World Scientific, 2008.
Знайти повний текст джерелаGai, Moshe. Baryons '92: International Conference on the Structure of Baryons and Related Mesons June 1-4, 1992, Yale University. World Scientific Pub Co Inc, 1993.
Знайти повний текст джерелаMeson and Baryon Spectroscopy. Springer, 2012.
Знайти повний текст джерелаMorawetz, Klaus. Relativistic Transport. Oxford University Press, 2018. http://dx.doi.org/10.1093/oso/9780198797241.003.0022.
Повний текст джерелаЧастини книг з теми "Baryons – Mesons"
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Повний текст джерелаKrewald, S., C. Hanhart, J. Haidenbauer, A. Sibirtsev, F. Huang, and U. G. Meißner. "Baryon resonance analysis with Jülich meson exchange model." In NSTAR 2007, 188–89. Berlin, Heidelberg: Springer Berlin Heidelberg, 2008. http://dx.doi.org/10.1007/978-3-540-85144-8_37.
Повний текст джерелаUeda, T. "Hadron Dynamics in Meson-Baryon Few-Body Systems." In Few Body Systems, 247–56. Vienna: Springer Vienna, 2001. http://dx.doi.org/10.1007/978-3-7091-6114-2_26.
Повний текст джерелаТези доповідей конференцій з теми "Baryons – Mesons"
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Повний текст джерелаRoca, L., E. Oset, J. Yamagata-Sekihara, Atsushi Hosaka, Kanchan Khemchandani, Hideko Nagahiro та Kanabu Nawa. "Hadronic particles made of multi-ρ(770) mesons". У INTERNATIONAL CONFERENCE ON THE STRUCTURE OF BARYONS (BARYONS' 10). AIP, 2011. http://dx.doi.org/10.1063/1.3647395.
Повний текст джерелаGai, Moshe. "Baryons '92." In International Conference on the Structure of Baryons and Related Mesons. WORLD SCIENTIFIC, 1993. http://dx.doi.org/10.1142/9789814536950.
Повний текст джерелаForkel, Hilmar, Atsushi Hosaka, Kanchan Khemchandani, Hideko Nagahiro, and Kanabu Nawa. "Multiquark Correlations in Light Mesons and Baryons from holographic QCD." In INTERNATIONAL CONFERENCE ON THE STRUCTURE OF BARYONS (BARYONS' 10). AIP, 2011. http://dx.doi.org/10.1063/1.3647369.
Повний текст джерелаSUGIMOTO, S. "MESONS AND BARYONS FROM STRING THEORY." In Proceedings of the 2006 International Workshop. WORLD SCIENTIFIC, 2008. http://dx.doi.org/10.1142/9789812790750_0005.
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