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Academic literature on the topic 'Dispersion à changement de phase'

Author: Grafiati
Published: 13 July 2023

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Journal articles on the topic "Dispersion à changement de phase"

1

Hurisse, Olivier, and Jean-Pierre Minier. "Modélisation stochastique dʼécoulements diphasiques avec changement de phase." Comptes Rendus Mécanique 339, no. 6 (June 2011): 418–31. http://dx.doi.org/10.1016/j.crme.2011.04.004.

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2

Chammari, Ali, Betaboale Naon, Fabien Cherblanc, and Jean-Claude Bénet. "Transfert d'eau en sol aride avec changement de phase." Comptes Rendus Mécanique 331, no. 11 (November 2003): 759–65. http://dx.doi.org/10.1016/j.crme.2003.07.005.

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3

Yang, Changhuei, Adam Wax, Irene Georgakoudi, Eugene B. Hanlon, Kamran Badizadegan, Ramachandra R. Dasari, and Michael S. Feld. "Interferometric phase-dispersion microscopy." Optics Letters 25, no. 20 (October 15, 2000): 1526. http://dx.doi.org/10.1364/ol.25.001526.

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4

Yang, Changhuei, Adam Wax, Ramachandra R. Dasari, and Michael S. Feld. "Phase-dispersion optical tomography." Optics Letters 26, no. 10 (May 15, 2001): 686. http://dx.doi.org/10.1364/ol.26.000686.

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5

BRICARD, P., and L. FRIEDEL. "Two-phase jet dispersion." Journal of Hazardous Materials 59, no. 2-3 (April 1998): 287–310. http://dx.doi.org/10.1016/s0304-3894(97)00159-3.

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6

Barker, Steven A. "Matrix solid-phase dispersion." Journal of Chromatography A 885, no. 1-2 (July 2000): 115–27. http://dx.doi.org/10.1016/s0021-9673(00)00249-1.

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7

Robles, Francisco E., Lisa L. Satterwhite, and Adam Wax. "Nonlinear phase dispersion spectroscopy." Optics Letters 36, no. 23 (November 30, 2011): 4665. http://dx.doi.org/10.1364/ol.36.004665.

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8

Page, B. Richard. "The Germanic Verschärfung and Prosodic Change." Diachronica 16, no. 2 (December 31, 1999): 297–334. http://dx.doi.org/10.1075/dia.16.2.04pag.

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Abstract:
SUMMARY This investigation of Germanic Verscharfung distinguishes between two types of phonological change. Sound change affects only the phonetic features of a segment whereas prosodic change consists of a change in the rhythmic structure of a language. The fixing of initial stress in Germanic is a prosodic change which conditions the gemination of intervocalic glides following short, previously unstressed vowels. However, the gemination of glides is irregular since prosodic change is phonetically abrupt but lexically gradual and may therefore lead to irregular changes on the segmental level. In contrast, the second stage of Germanic Verschärfung, the fortition of geminate glides to geminate obstruents in East and North Germanic, is an exceptionless sound change in which [-consonantal] becomes [+consonantal]. RÉSUMÉ Cette enquête de la Verschärfung germanique distingue entre deux types de changement phonologique. Tandis que le changement phonétique n'affecte que les caractéristiques phonétiques d'un segment, le changement prosodique transforme la structure rythmique d'une langue. L'introduction de l'accent initial dans la langue germanique est un changement prosodique qui entraîne la gémination des sons transitoires intervocaliques après une voyelle courte préalablement non-accentuée. Cependant, la gémination des sons transitoires est irrégulière, étant donné que le changement prosodique est phonétiquement abrupte, mais lexicalement graduel. Pour cette raison, le changement prosodique peut entraîner un changement irrégulier au niveau du segment. Par contre, la deuxième phase de la Verschärfung germanique, la transformation des sons transitoires géminés en occlusives géminées dans la langue germanique orientale et septentrionale, constitue un changement phonétique sans exception dans lequel [-consonne] devient [+consonne]. ZUSAMMENFASSUNG In dieser Untersuchung der germanischen Verschärfung werden zwei Arten von phonologischem Wandel unterschieden. Lautwandel betrifft nur die phonetischen Merkmale eines Segments, wahrend prosodischer Wandel die rhythmische Struktur einer Sprache verandert. Die Einführung des Initialakzents im Germanischen ist ein prosodischer Wandel, der die Verdop-pelung zwischenvokalischer Gleitlaute herbeiführt, wenn der vorangehende Vokal kurz und vorher unbetont war. Die Verdoppelung von Gleitlauten ist jedoch unregelmäßig, denn prosodischer Wandel ist phonetisch abrupt aber lexikalisch graduell. Deswegen kann prosodischer Wandel zu unregel-mäBigem Wandel auf der segmentalen Ebene führen. Andererseits ist die zweite Phase der Verschärfung, die Verstärkung von verdoppelten Gleitlauten zu verdoppelten Obstruenten im Ost- und Nordgermanischen, ein ausnahms-loser Lautwandel, in dem [-konsonantisch] zu [+konsonantisch] wird.
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9

Mounaix, P., S. Le Boiteux, M. Moustakim, R. Wunenburger, JP. Delville, and L. Sarger. "Suivi du changement de phase CO2supercritique par spectroscopie TeraHertz femtoseconde." Journal de Physique IV (Proceedings) 119 (November 2004): 243–44. http://dx.doi.org/10.1051/jp4:2004119077.

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10

Coret, M., S. Valance, R. Laniel, and J. Réthoré. "Étude mécanique d’un changement de phase allotropique à l’échelle mésoscopique." Matériaux & Techniques 97 (2009): 81–87. http://dx.doi.org/10.1051/mattech/2010014.

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Dissertations / Theses on the topic "Dispersion à changement de phase"

1

O'Neill, Poppy. "Phase change dispersions as high performance heat transfer fluids." Electronic Thesis or Diss., Lyon, INSA, 2022. http://www.theses.fr/2022ISAL0073.

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Abstract:
Cette thèse porte sur le transfert de chaleur, le transport et le comportement rhéologique de nouveaux fluides à deux phases, appelés dispersions à changement de phase. Les dispersions à changement de phase consistent en un matériau à changement de phase dispersé dans une phase continue à l'aide de surfactants. La procédure de formulation optimale pour les dispersions à changement de phase avec des stabilités élevées, de faibles degrés de surfusion et des capacités de chaleur spécifiques apparentes élevées est discutée et une approche innovante dans le réglage fin des propriétés thermophysiques des dispersions à changement de phase avec l'utilisation de cosurfactants est définie. Deux des formulations développées ont ensuite été choisies pour une comparaison du transfert de chaleur et du comportement rhéologique afin d'observer l'effet des tensioactifs sur les propriétés de transport et de transfert de chaleur pendant le chauffage. Cette comparaison a été réalisée à l'aide d'un banc d'essai pour mesurer les températures du fluide en vrac et de la paroi interne des dispersions à changement de phase s'écoulant dans un tube cylindrique dans des conditions de flux thermique constant. Le transfert de chaleur de cristallisation et le comportement rhéologique d'une dispersion à changement de phase ont également été examinés par le calcul des bilans thermiques dans un conduit rectangulaire. Pendant la fusion et la cristallisation, un phénomène intéressant a été découvert, à savoir que la transition du laminaire au turbulent avec les dispersions à changement de phase était beaucoup plus faible que celle prédite pour les fluides newtoniens. Par régression des résultats expérimentaux, des corrélations pour les nombres de Nusselt moyens pour l'écoulement laminaire et turbulent sont présentées, en utilisant un nombre de Reynolds modifié et un facteur de correction du nombre de Prandtl. Un modèle numérique pour l'étude du comportement thermique d'une dispersion à changement de phase pendant son refroidissement dans un écoulement laminaire à travers un conduit rectangulaire a été développé et est basé sur l'approche monofluide quasi-homogène. L'évolution des valeurs expérimentales et théoriques montre un bon accord et le modèle prédit de manière satisfaisante le comportement, avec des variations inférieures à 5%
This thesis focuses on the heat transfer, transport, and rheological behaviour of novel two-phase fluids, named phase change dispersions. Phase change dispersions consist of phase change material dispersed into a continuous phase with the aid of surfactants. The optimal formulation procedure for phase change dispersions with high stabilities, low supercooling degrees and high apparent specific heat capacities is discussed and an innovative approach in fine-tuning the thermophysical properties of phase change dispersions with the use of cosurfactants is defined. Two of the developed formulations were then chosen for a heat transfer and rheological behaviour comparison to observe the effect that surfactants have on the transport and heat transfer properties during heating. This was performed using a test-rig to measure the bulk fluid and inner wall temperatures of the phase change dispersions flowing through a cylindrical tube under the constant heat flux boundary condition. The crystallisation heat transfer and rheological behaviour of a phase change dispersion was also examined through calculation of heat balances in a rectangular duct. During melting and crystallisation, an interesting phenomenon was discovered, that the transition from laminar to turbulent with phase change dispersions was much lower than those predicted for Newtonian fluids. By regression of the experimental results, correlations for the average Nusselt numbers for laminar and turbulent flow are presented, using a modified Reynolds number and a Prandtl number correction factor. A numerical model for the thermal behaviour studies of a phase change dispersion during its cooling in laminar flow through a rectangular duct was developed and is based on the quasi-homogeneous single fluid approach. The evolution of the experimental and theoretical values shows good agreement and the model satisfactorily predicts the behaviour, with variations of less than 5%
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Ben, Ettouil Fadhel. "Modélisation rapide du traitement de poudres en projection par plasma d'arc." Phd thesis, Université de Limoges, 2008. http://tel.archives-ouvertes.fr/tel-00345752.

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Abstract:
Ce travail est consacré au modèle rapide du procédé de déposition par projection thermique en plasma d'arc soufflé. Il est plus particulièrement consacré au traitement d'une particule isolée ou d'un lot de particules échantillon représentatif d'une poudre.
Le procédé de projection par plasma d'arc soufflé et les principaux phénomènes qui régissent la formation du jet de plasma, les échanges thermiques et dynamiques entre la particule et l'écoulement du jet gazeux et la construction du dépôt sont examinés. Nous avons fait une étude bibliographique des modèles développées par ailleurs pour simuler les différentes fonctionnalités du procédé.
Les fondements et les caractéristiques du logiciel « Jets&Poudres » sont exposés, avant de présenter le modèle du transfert plasma-particule qui prend en compte la conduction interne à la particule et les déplacements des fronts de changement de phase. Dans ce modèle le calcul de l'évaporation de la particule est découplé du problème de la dynamique du gaz dans le jet et nous exploitons les résultats de J. C. Knight et le modèle de « Pression en retour » (Back Pressure) qu'il a développé. Une étude qualitative est consacrée à l'effet des paramètres de dispersion de la poudre en sortie de l'injecteur sur le traitement d'une particule isolée et sur la construction du dépôt. Ces effets mis en évidences, nous exposons un modèle de transport d'un lot de particules représentatif d'une poudre dans l'injecteur afin d'évaluer la dispersion en masse, taille et vitesse avant l'entrée dans le jet. Ce modèle complexe prend ent compte les collisions particule-parois et les colisions binaires particule- particule.
Les résultats de ces deux modèles sont discutés. Le traitement dynamique et thermique de la particule isolée est en bon accord avec ceux de la littérature. Ce qui autorise l'étude des conditions opératoires et des paramètres des différentes composantes fonctionnelles du procédé (torche, gaz plasmagène, injecteur, poudre...) sur le traitement des particules et leurs histoires thermique et dynamique.
Le modèle a été utilisé pour évaluer la quantité de matière nanostructurée conservée en fin de traitement et avant impact sur le substrat. Nous avons également exploité le modèle de dispersion de poudre pour la simuler la tache-dépôt formée par la projection ‘statique' de poudres de différents matériaux et de différentes granulométries.
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Galambos, Paul C. "Two-phase dispersion in micro-channels /." Thesis, Connect to this title online; UW restricted, 1998. http://hdl.handle.net/1773/7100.

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Sin, Vai Kuong. "Particle dispersion in two-phase turbulent flows." Thesis, University of Macau, 2000. http://umaclib3.umac.mo/record=b1637076.

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5

Chahine, Rebecca. "Ingénierie aux échelles nanométriques de matériaux chalcogénures à changement de phase pour les mémoires à changement de phase du futur." Thesis, Université Grenoble Alpes, 2020. http://www.theses.fr/2020GRALY058.

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Abstract:
En terme de performance, de coût et de vitesse de fonctionnement, les mémoires à changement de phase occupent une place importante dans les technologies de stockage de données. Elles utilisent les propriétés de certains matériaux à changement de phase (PCM), principalement des alliages de matériaux chalcogénures, qui présentent des caractéristiques uniques : commutation rapide et réversible entre un état amorphe et un état cristallin avec un contraste optique et électrique important entre les deux états. Cependant, pour de meilleures performances, la consommation d’énergie due aux courants de programmation élevés doit être réduite et la température de cristallisation augmentée. Dans ce contexte, nous avons élaboré de nouveaux systèmes de multicouches de [GeTe/C]n et [Ge2Sb2Te5/C]n. Le but est d’obtenir de manière contrôlée et reproductible une couche mince de PCM nanostructuré avec une ou des dimensions caractéristiques inférieures à 10 nm. Les multicouches ont été élaborées par la technique de dépôt par pulvérisation cathodique magnétron dans un bâti de dépôt industriel 200 mm équipé d’une chambre multi-cathodes. Les multicouches sont amorphes après dépôt. Des analyses par faisceaux d’ions ont permis de contrôler la périodicité et la composition des multicouches ainsi élaborées. Des mesures de résistivité et de réflectivité en température montrent que la température de cristallisation du PCM dans la structure multicouche augmente et dépend de l’épaisseur du PCM et des films de carbone. Aussi, la cinétique et l’amplitude de la transition amorphe-cristal du PCM dans la multicouche est aussi largement affectée. L’impact de la structure multicouche sur la cristallisation du GeTe et du Ge2Sb2Te5 est alors comparée et discutée au regard de la nature de leur mécanisme de cristallisation. Nous montrons que la structure multicouche initialement amorphe est conservée même après cristallisation du PCM lors d’un recuit identique à celui utilisé pour la fabrication des dispositifs mémoires (300 °C pendant 15 min). Ainsi, il est possible d’obtenir des grains nanocristallins de PCM dans du C amorphe de l’ordre de 4 nm verticalement et de 20-30 nm dans le plan des couches. Ces résultats sont comparés à la microstructure de films de GeTe et Ge2Sb2Te5 dopés avec du C. Enfin, l’analyse de l’évolution de la structure de ces multicouches par des mesures de diffraction de rayons X en laboratoire et par des mesures in situ au cours d’un recuit au synchrotron SOLEIL a été réalisée. Ceci a permis par exemple de mettre en évidence au-delà d’une certaine température la percolation locale des grains de GeTe entre les couches de C
In terms of performance, cost and functional speed, phase-change memories are playing a key role in data storage technologies. Leveraging the properties of some chalcogenide materials, phase-change materials (PCMs) present unique features, mainly: fast and reversible switching between amorphous and crystalline states with significant optical and electrical contrasts between the both states. However, for an improved performance, the elevated power consumption due to the high programming current must be reduced, and the crystallization temperature also has to be increased. In this context, we have developed new multilayer systems of [GeTe/C]n and [Ge2Sb2Te5/C]n. The aim is to obtain, in a controlled and reproducible manner, a thin layer of nanostructured PCM with dimensions less than 10 nm. The multilayers were produced by the magnetron sputtering deposition technique in a 200 mm industrial equipment with a multi-cathode chamber. The multilayers are amorphous after deposition. Ion beam techniques permitted to check periodicity and composition of the multilayers. The sheet resistance and reflectivity as a function of temperature were measured in situ. The crystallization temperature of PCM in the multilayer structure increases and is dependent on the thickness of the PCM layer and that of the carbon films. The kinetics and magnitude of the amorphous-crystal transition of PCM in the multilayers are also significantly affected. The impact of the multilayer structure on the crystallization of GeTe versus Ge2Sb2Te5 is then compared and discussed with respect to their crystallization mechanism. We show that the initially amorphous multilayer structure is retained even after PCM crystallization during an annealing that is identical to the one used for the manufacture of memory devices (300 °C for 15 min). Thus, it is possible to obtain nanocrystalline grains of PCM in amorphous C on the order of 4 nm vertically and 20-30 nm in the layer plane. These results are compared with the microstructure of C-doped GeTe and Ge2Sb2Te5 films. Finally, by using X-ray diffraction measurements in the laboratory and by in situ experiments at the SOLEIL synchrotron, we were able to follow the evolution of the structure of these multilayers during annealing. For example, we reported that a local percolation effect of the GeTe grains between the layers of C occurs above a certain temperature
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Deshpande, Kiran B. "Studies On Phase Inversion." Thesis, Indian Institute of Science, 2001. http://hdl.handle.net/2005/285.

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Abstract:
Agitated dispersions of one liquid in another immiscible liquid are widely used in chemical industry in operations such as liquid-liquid extraction, suspension polymerisation, and blending of polymers. When holdup of the dispersed phase is increased, in an effort to increase the productivity, at a critical holdup, the dispersed phase catastrophically becomes the continuous phase and vice versa. This phenomenon is known as phase inversion. Although the inversion phenomenon has been studied off and on over the past few decades, the mechanism of phase inversion (PI) has yet not become clear. These studies have however brought out many interesting aspects of PI, besides unravelling the effect of physical and operational variables on PL Experiments show that oil-in-water (o/w) and water-in-oil (w/o) dispersions behave very differently, e.g water drops in w/o dispersions contain oil droplets in them, but oil drops in o/w dispersions contain none, dispersed phase hold up at which inversion occurs increases with agitation speed for w/o dispersions but decreases for o/w dispersions. A common feature of both types of dispersions however is that as agitation speed is increased to high values, inversion holdups reach a constant value. A further increase in agitation speed does not change inversion hold up. Although this finding was first reported a long time ago, the implications it may have not received any attentions. In fact, the work reported in the literature since then does not even mention it. The present work shows that this finding has profound implications. Starting with the finding that at high agitation speed inversion hold up does not change with agitation speed, the present work shows that inversion hold up also does not change with agitator diameter, type of agitator and vessel diameter. In these experiments, carried out in agitated vessel, energy was introduced as a point source. The experiments carried out with turbulent flow in annular region of two coaxial cylinders, inner one rotating, in which energy is introduced nearly uniformly throughout the system, show that the inversion holdup remains unchanged. These results indicate that constant values of inversion holdups for a given liquid-liquid systems (o/w and w/o) are properties of the liquid-liquid systems alone, independent of geometrical and operational parameters. A new hypothesis is proposed to explain the new findings. Phase inversion is considered to occur as a result of imbalance between breakup and coalescence of drops. Electrolytes, which affect only coalescence of drops, were therefore added to the system to investigate the effect of altering coalescence of drops on phase inversion. The experiments performed in the presence of electrolyte KI at various concentrations indicate that addition of electrolyte increases the inversion holdup for both o/w and w/o dispersions for three types of systems: non polar-water, polar-water and immiscible organic-organic. Higher the concentration of electrolyte used, higher was the holdup required for phase inversion. These findings indicate that while the addition of electrolyte increases coalescence of drops in lean dispersions, it has exactly opposite effect on imbalance of breakage and coalescence of drops at high holdups near phase inversion point. The opposite effect of electrolytes in lean and concentrated dispersions could be explained qualitatively, but only in part in the light of a new theory, involving multi-particle interactions. The phase inversion phenomenon is quantified in a simple manner by testing the breakage and coalescence rate expressions available in literature. It has been found that, equilibrium drop size (where breakage and coalescence events are in dynamic equilibrium) approaches infinity near phase inversion holdup which is not an ex perimentally observed fact. To capture the catastrophic nature of phase inversion, two steady state approach is proposed. The two steady states namely the stable steady state and unstable steady state, are achieved by modifying the expression for coalescence frequency on the basis of (i) shear coalescence mechanism and, (ii) recognising the fact that at high dispersed phase holdup the droplets are already in contact with each other at all times and hence rendering the second order coales cence process to a first order one. Using two steady states approach, catastrophic phase inversion is shown to occur at finite drop size.
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Ercan, Cemal. "Gas phase dispersion in mobile bed and spray contacting." Thesis, McGill University, 1989. http://digitool.Library.McGill.CA:80/R/?func=dbin-jump-full&object_id=74224.

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Abstract:
Gas phase axial dispersion for gas-liquid countercurrent contacting in mobile bed contacting (MBC) and in a spray column were measured for 240 combinations of five variables, gas and liquid flow rate, packing size and density and static bed height, for MBC; for 114 combinations of three variables, gas and liquid flow rate and static bed height, for the spray contactor. The experimental technique was dynamic response to a tracer, coupled with moment equations for the system in axially dispersed plug flow (ADPF).
The ADPF model was found to represent well the residence time distribution curves for all experiments with both gas-liquid contactors. Comprehensive correlations were obtained as axial dispersion number, D/u$ sb{ rm G}$d$ sb{ rm p}$, for MBC; as dispersion length, D/u$ sb{ rm G}$, for spray contacting.
For spray contacting, gas dispersion length increases strongly with liquid flow rate but varies little with gas flow rate and column height.
For MBC, axial dispersion number is very sensitive to packing size and to liquid flow rate, but has low dependence on static bed height and gas flow rate. Axial dispersion number is linearly proportional to liquid holdup, with this proportionality a weak function of only static bed height. The trends in axial dispersion number with operating variables for MBC parallel those for countercurrent gas-liquid flow in fixed bed contacting (FBC), but with the much higher throughputs possible with MBC than in FBC, axial dispersion number is typically about one order of magnitude higher.
In both contactors the effect of axial dispersion on mass transfer is demonstrated to be very important at high recovery level. A comprehensive analysis of hydrodynamics and mass transfer in MBC is presented.
For the model of transient response of mass transfer between two fluid phases, both in axially dispersed countercurrent flow, moment equations were derived for the general case and for one special case. These moment derivations provide the needed theoretical framework for future experimental investigation of the degree of interaction between coefficients of mass transfer and of axial dispersion.
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Avramopoulos, Hercules. "Phase effects in dispersion compensated passively mode-locked lasers." Thesis, Imperial College London, 1989. http://hdl.handle.net/10044/1/47342.

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Soupart-Caron, Adèle. "Stockage de chaleur dans les matériaux à changement de phase." Thesis, Université Grenoble Alpes (ComUE), 2015. http://www.theses.fr/2015GREAI078/document.

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Abstract:
Cette étude concerne la compréhension des mécanismes de transfert de chaleur et le développement d’un système de stockage pour la valorisation de la chaleur fatale industrielle. L’utilisation de Matériaux à Changement de Phase (MCP) permet d’atteindre une densité énergétique élevée et de restituer la chaleur à température constante. Cependant, leur faible conductivité thermique impose d’améliorer les transferts thermiques, notamment par l’utilisation d’échangeurs à surface augmentée. Le but est de comprendre le comportement de tels échangeurs en régime transitoire au contact de MCP. Une étude expérimentale à basse température, où quatre échangeurs de type tube-calandre ont été testés avec différentes orientations (horizontale/verticale) et injections (haut/bas), a mis en évidence des phénomènes de transfert thermique importants, comme la convection naturelle à la charge et la contraction volumique à la décharge. Ces observations ont été validées par un modèle CFD tridimensionnel. Une méthode de comparaison des performances basée sur un calcul d’énergie par le biais d’un maillage expérimental est proposée et permet de sélectionner un échangeur selon les critères de densités énergétiques, de temps caractéristique et de coût. Trois MCP, envisagés pour l’application, ont alors été testés à température réelle (100-200 °C) au contact d’un échangeur tube inox à ailettes transverses en aluminium pour évaluer leur cyclabilité et comparer leur comportement. Le mélange de sels, H105 (Tfusion = 122 °C), n’est pas retenu pour l’application à cause de sa faible densité énergétique (≈ 56 kWh/m3) et sa plage de fusion trop étalée. L’acide sébacique (Tfusion = 132 °C) a un comportement répétable au cours des cycles et une densité énergétique plus élevée (≈ 66 kWh/m3). L’alcool de sucre, l’érythritol (Tfusion = 118 °C), présente de bonnes thermo-physiques (128 kWh/m3) mais la maîtrise de sa cristallisation est un point clé pour l’utiliser en tant que MCP
This PhD thesis deals with the understanding of the heat transfer mechanisms and with the development of thermal energy storage system for the industrial waste heat recovery application. The use of Phase Change Materials (PCM) is attractive for its high storage density and its possibility to deliver heat at constant temperature. However, the PCM low thermal conductivity leads to develop heat transfer improvement methods, such as heat exchangers with increased heat transfer surface. The goal is to characterize the behavior of such heat exchangers An experimental study, where four several heat exchangers have been tested with different orientations (horizontal/vertical) and injection types (upward/downward), highlighted the impact of natural convection during the melting process and the volume contraction one during the solidification. These results have been validated through a 3D numerical model. A performance comparison method based on an energy calculation through an experimental mesh is proposed and enables to select a heat exchanger on criteria such as the storage density, the characteristic time and the cost. Three PCM, adapted to our application, have been tested at the intended temperature (100-200 °C) by integrating them into a storage system made of a stainless steel tube with aluminum circular fins. Their ability to resist to repeated cycles has been assessed and their behavior has been compared. The salts mixture, H105 (Tmelting = 122 °C), is not selected for the application because of it low storage density (≈ 56 kWh/m3) and its large melting area. The sebacic acid (Tmelting = 132 °C) has a repeatable behavior with cycles and a higher storage density (≈ 66 kWh/m3) and is appropriate as storage material. The sugar alcohol, erythritol (Tmelting = 118 °C), has good thermo-physical properties (128 kWh/m3) but the crystallization control is a key point to use it as a PCM
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Valance, Stéphane. "Aspects mécaniques du changement de phase allotropique à l'échelle mésoscopique." Lyon, INSA, 2007. http://theses.insa-lyon.fr/publication/2007ISAL0101/these.pdf.

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Abstract:
La prédiction de l’état mécanique de structures en acier soumises à des chargements thermiques ne peut se faire sans modélisation du phénomène de changement de phase allotropique. En effet, le changement de phase induit, pour les aciers, un mécanisme appelé plasticité de transformation conduisant à une déformation irréversible pour des chargements inférieurs à la limite élastique des phases. De nombreux modèles analytiques ont proposé une approche homogénéisée pour la prédiction de l’état mécanique. Mais, pour des chargements complexes, ces modèles se révèlent inadéquates. Prenant acte de ces lacunes, nous présentons une modélisation plus proche de sa description heuristique. L’échelle mésoscopique retenue pour ce travail est de l’ordre de la taille de grain. A cette échelle, nous considérons le comportement de chaque phase comme homogène au sens de la mécanique des milieux continus, par contre, le front de changement de phase est modélisé explicitement. Cette approche mésoscopique du phénomène s’est faite expérimentalement et numériquement. Expérimentalement, nous avons mis au point et utilisé une manipulation permettant la traction et le chauffage sous vide partiel d’une éprouvette. L’acquisition de la surface de l’échantillon pendant la transformation martensitique a conduit, sous certaines hypothèses et grâce à la corrélation numérique d’image, à l’identification partielle des zones affectées localement par la transformation. Numériquement, l’utilisation de la méthode des éléments finis étendus appliquée à des champs de déplacement faiblement discontinus. L’utilisation de cette méthode nécessite la modélisation du support de discontinuité -le front. Pour cela, en s’aidant de la méthode level set, nous avons créé des schémas numériques éléments finis permettant la représentation du support et sa propagation. En sus, nous nous sommes intéressés au calcul des forces motrices définies sur le front à partir du tenseur d’Eshelby et représentatives de sa vitesse locale
The prediction of the mechanical state of steel structures submit to thermo-mechanical loading must take into account consequences of allotropic phase change. Indeed, phase change induce, at least for steels, a mechanism of TRansformation Induced Plasticity (TRIP) leading to irreversible deformation even for loading less than elastic yield limit. Homogeneized analytical models generally fail to achieve a correct prediction for complex loading. In order to overcome these difficulties, we present a model achieving a sharper description of the phenomenon. The mesoscopic working scale we adopt here is the grain scale size. Hence, we consider that the behaviour of each phase is homogenous in the sense of continuous media mechanic, whereas the front is explicitly described. We work both experimentally and numerically. Experimentally, we designed a test facility enabling thermo mechanical loading of the sample under partial vacuum. Acquisition of sample surface while martensitic transformation is happening leads, under some hypothesis and thanks to Digital Image Correlation, to the partial identification of area affected by transformation. Numerically, the eXtended Finite ElementMethod is applied for weakly discontinuous displacement fields. Used of this method needs to numerically track the transformation front -discontinuity support. In that goal, based on level set method, we develop FEM numerical scheme enabling recognition and propagation of discontinuity support. Finally, this work is complete by an approach of driving forces introduced through Eshelbian mechanics which are dual of front velocity. Keywords : allotropic phase change, TRansformation Induced Plasticity, eXtended Finite Element Method (X-FEM), Level set method
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Books on the topic "Dispersion à changement de phase"

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Kister, Henry Z. Equipment for distillation, gas absorption, phase dispersion, and phase separation. New York: McGraw-Hill, 2008.

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Pujala, Ravi Kumar. Dispersion Stability, Microstructure and Phase Transition of Anisotropic Nanodiscs. Cham: Springer International Publishing, 2014. http://dx.doi.org/10.1007/978-3-319-04555-9.

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Great Britain. Health and Safety Executive., ed. Flashing liquid jets and two-phase dispersion: A review. Sudbury: HSE Books, 2002.

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Kister, Henry Z. Perry's chemical engineers' handbook: Equipment for distillation, gas absorption, phase dispersion, and phase separation. 8th ed. [New York]: McGraw-Hill, 2008.

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5

Mols, Bernard Marie. Particle dispersion and deposition in horizontal turbulent channel and tube flows =: Dispersie en depositie van deeltjes in horizontale, turbulente, kanaal- en buisstromingen. Delft: Delft University Press, 1999.

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Hall, R. C. Dispersion of releases of hazardous materials in the vicinity of buildings: Phase 11 - CFD modelling. Sudbury: HSE Books, 1997.

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Barry, John Willard. Work plan--Bacillus thuringiensis: Drift/dispersion and effects on non-target Lepidoptera, Utah 1993 : phase III. Davis, Calif: USDA Forest Service, Forest Pest Management, 1993.

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Mikkelsen, T. Project WIND, Phase IV, Dispersion Study: Aerial smoke plume obsrvatons and survace layer turbulence measuremens, part 1. Roskilde: Riso Library, 1989.

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1976-, Chen Yiran, ed. Nonvolatile memory design: Magnetic, resistive, and phase change. Boca Raton, FL: Taylor & Francis, 2012.

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10

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More sources

Book chapters on the topic "Dispersion à changement de phase"

1

Fannjiang, A. C. "Phase Diagram for Turbulent Dispersion." In Fluid Mechanics and Its Applications, 531–34. Dordrecht: Springer Netherlands, 1998. http://dx.doi.org/10.1007/978-94-011-5118-4_131.

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2

Bruining, Hans. "Dispersion in Porous Media." In Upscaling of Single- and Two-Phase Flow in Reservoir Engineering, 173–99. London: CRC Press, 2021. http://dx.doi.org/10.1201/9781003168386-5.

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3

Lee, Jae-Won, and Seung Ho Choi. "Improvements in Howling Margin Using Phase Dispersion." In Communication and Networking, 154–61. Berlin, Heidelberg: Springer Berlin Heidelberg, 2011. http://dx.doi.org/10.1007/978-3-642-27201-1_18.

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Askeland, Donald R. "Dispersion Strengthening by Phase Transformation and Heat Treatment." In The Science and Engineering of Materials, 105–15. Boston, MA: Springer US, 1996. http://dx.doi.org/10.1007/978-1-4613-0443-2_11.

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5

Askeland, Donald R. "Dispersion Strengthening by Phase Transformation and Heat Treatment." In The Science and Engineering of Materials, 316–49. Boston, MA: Springer US, 1996. http://dx.doi.org/10.1007/978-1-4899-2895-5_11.

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6

Askeland, Donald R. "Dispersion Strengthening by Phase Transformation and Heat Treatment." In The Science and Engineering of Materials, 126–34. Dordrecht: Springer Netherlands, 1991. http://dx.doi.org/10.1007/978-94-009-1842-9_11.

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7

Pujala, Ravi Kumar. "Phase Diagram of Aging Laponite Dispersions." In Dispersion Stability, Microstructure and Phase Transition of Anisotropic Nanodiscs, 37–51. Cham: Springer International Publishing, 2014. http://dx.doi.org/10.1007/978-3-319-04555-9_3.

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8

Pujala, Ravi Kumar. "Phase Diagram of Aging Montmorillonite Dispersions." In Dispersion Stability, Microstructure and Phase Transition of Anisotropic Nanodiscs, 67–82. Cham: Springer International Publishing, 2014. http://dx.doi.org/10.1007/978-3-319-04555-9_5.

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9

Wazumi, Koichiro, Joji Shinohara, Tsumoru Fujii, Shozou Kochi, Yuhichi Imagawa, and Yuh Shiohara. "Dispersion of Y2O3 with Y123 Phase Under Microgravity Condition." In Advances in Superconductivity IX, 697–700. Tokyo: Springer Japan, 1997. http://dx.doi.org/10.1007/978-4-431-68473-2_11.

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10

Cahill, P. A., and K. D. Singer. "Chemistry of Anomalous-Dispersion Phase-Matched Second Harmonic Generation." In ACS Symposium Series, 200–213. Washington, DC: American Chemical Society, 1991. http://dx.doi.org/10.1021/bk-1991-0455.ch012.

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Conference papers on the topic "Dispersion à changement de phase"

1

Haubois, Xavier, Sylvestre Lacour, Guy S. Perrin, Roderick Dembet, Pierre Fedou, Frank Eisenhauer, Karine Rousselet-Perraut, Christian Straubmeier, Antonio Amorim, and Wolfgang Brandner. "Phase tracking with differential dispersion." In SPIE Astronomical Telescopes + Instrumentation, edited by Jayadev K. Rajagopal, Michelle J. Creech-Eakman, and Fabien Malbet. SPIE, 2014. http://dx.doi.org/10.1117/12.2056410.

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Honsinger, C. "Data embedding using phase dispersion." In IEE Seminar on Secure Images and Image Authentication. IEE, 2000. http://dx.doi.org/10.1049/ic:20000216.

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Kowalczyk, Tony C., Kenneth D. Singer, and Paul A. Cahill. "Anomalous-dispersion-enhanced Cerenkov phase matching." In SPIE's 1993 International Symposium on Optics, Imaging, and Instrumentation, edited by Gustaaf R. Moehlmann. SPIE, 1993. http://dx.doi.org/10.1117/12.165270.

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Escoto, Esmerando, Ayhan Tajalli, Janne Hyyti, Tamas Nagy, and Gunter Steinmeyer. "Improved phase retrieval for dispersion scan." In 2017 Conference on Lasers and Electro-Optics Europe (CLEO/Europe) & European Quantum Electronics Conference (EQEC). IEEE, 2017. http://dx.doi.org/10.1109/cleoe-eqec.2017.8086489.

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5

Bergkoetter, Matthew D., and James R. Fienup. "Phase Retrieval with Linear Chromatic Dispersion." In Computational Optical Sensing and Imaging. Washington, D.C.: OSA, 2016. http://dx.doi.org/10.1364/cosi.2016.ct4c.5.

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6

Jiang, Xue, Jiayi Chen, Xingzhao Liu, and Abdelhak M. Zoubir. "Phase-only Robust Minimum Dispersion Beamforming." In ICASSP 2019 - 2019 IEEE International Conference on Acoustics, Speech and Signal Processing (ICASSP). IEEE, 2019. http://dx.doi.org/10.1109/icassp.2019.8683306.

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Wakayama, Toshitaka, Hiroyuki Kowa, Yukitoshi Otani, Norihiro Umeda, and Toru Yoshizawa. "Birefringence dispersion measurement by geometric phase." In Optomechatronic Systems III, edited by Toru Yoshizawa. SPIE, 2002. http://dx.doi.org/10.1117/12.467709.

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8

Kumar, Prem, Ruo-Ding Li, William L. Kath, and J. Nathan Kutz. "Dispersion compensation with phase-sensitive amplifiers." In OSA Annual Meeting. Washington, D.C.: Optica Publishing Group, 1993. http://dx.doi.org/10.1364/oam.1993.wb.3.

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9

Zacharopoulos, Ioannis, Ioannis Tomkos, and Dimitrios Syvridis. "Optimization of dispersion-shifted fiber phase conjugator including zero dispersion wavelength variation." In Optoelectronics '99 - Integrated Optoelectronic Devices, edited by Peter Blood, Akira Ishibashi, and Marek Osinski. SPIE, 1999. http://dx.doi.org/10.1117/12.356870.

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10

Zeng, Xie, Haifeng Hu, Yongkang Gao, Dengxin Ji, Nan Zhang, Haomin Song, Kai Liu, and Qiaoqiang Gan. "Phase change dispersion of plasmonic nano-objects." In CLEO: Applications and Technology. Washington, D.C.: OSA, 2015. http://dx.doi.org/10.1364/cleo_at.2015.jtu5a.76.

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Reports on the topic "Dispersion à changement de phase"

1

Wong, J., D. Clatterbuck, F. Occelli, D. Farber, A. Schwartz, M. Wall, C. Boro, et al. Phonon dispersion curves determination in (delta)-phase Pu-Ga alloys. Office of Scientific and Technical Information (OSTI), February 2006. http://dx.doi.org/10.2172/928180.

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2

Biltoft, Christopher A. Phase 1 of Defense Special Weapons Agency Transport and Dispersion Model Validation. Fort Belvoir, VA: Defense Technical Information Center, July 1997. http://dx.doi.org/10.21236/ada342170.

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3

McKinney, Jason D., and John Diehl. Measurement of Chromatic Dispersion using the Baseband Radio-Frequency Response of a Phase-Modulated Analog Optical Link Employing a Reference Fiber. Fort Belvoir, VA: Defense Technical Information Center, September 2007. http://dx.doi.org/10.21236/ada472284.

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