To see the other types of publications on this topic, follow the link: Фазові флуктуації.
Journal articles on the topic 'Фазові флуктуації'
Create a spot-on reference in APA, MLA, Chicago, Harvard, and other styles
Consult the top 34 journal articles for your research on the topic 'Фазові флуктуації.'
Next to every source in the list of references, there is an 'Add to bibliography' button. Press on it, and we will generate automatically the bibliographic reference to the chosen work in the citation style you need: APA, MLA, Harvard, Chicago, Vancouver, etc.
You can also download the full text of the academic publication as pdf and read online its abstract whenever available in the metadata.
Browse journal articles on a wide variety of disciplines and organise your bibliography correctly.
1
Karlov, V., O. Kuznietsov, A. Artemenko, and А. Karlov. "ПОМИЛКА ВИМІРЮВАННЯ РАДІАЛЬНОЇ ШВИДКОСТІ ЦІЛІ ВНАСЛІДОК ВПЛИВУ ФЛУКТУАЦІЙ ПОЧАТКОВИХ ФАЗ РАДІОІМПУЛЬСІВ ПАЧКИ." Системи управління, навігації та зв’язку. Збірник наукових праць 1, no. 53 (February 5, 2019): 60–64. http://dx.doi.org/10.26906/sunz.2019.1.060.
Full textAbstract:
У статті розглядаються питання оцінювання радіальної швидкості при використанні когерентної пачки радіоімпульсів стосовно випадку наявності у відбитих від цілі радіоімпульсах корельованих флуктуацій початкових фаз. Оцінюється точність вимірювання частоти пачки для випадку узгодженої обробки без врахування фазових флуктуацій її радіоімпульсів. Розгляд проводиться у припущенні, що на вхід приймального пристрою РЛС надходить адитивна суміш відбитих від цілей сигналів й некорельованого гаусівського шуму. Вважається, що фазові флуктуації радіоімпульсів прийнятої пачки розподілені за нормальним законом с нульовим середнім, а кореляція фазових флуктуацій зі збільшенням інтервалу між радіоімпульсами пачки убуває за експоненціальним або знакозмінним законами. Наведений аналіз дозволяє визначити умови, при яких ускладнення алгоритму обробки даного радіолокаційного сигналу вважається виправданим.
2
Karlov, V., O. Kuznietsov, A. Artemenko, and A. Karlov. "ТОЧНІСТЬ ОПТИМАЛЬНОГО ВИМІРЮВАННЯ РАДІАЛЬНОЇ ШВИДКОСТІ ЦІЛІ ПРИ ВРАХУВАННІ ФЛУКТУАЦІЙ ПОЧАТКОВИХФАЗ РАДІОІМПУЛЬСІВ ПАЧКИ." Системи управління, навігації та зв’язку. Збірник наукових праць 5, no. 57 (October 30, 2019): 118–23. http://dx.doi.org/10.26906/sunz.2019.5.118.
Full textAbstract:
У статті розглядаються питання оцінювання радіальної швидкості при використанні когерентної пачки радіоімпульсів стосовно випадку наявності у відбитих від цілі радіоімпульсах корельованих флуктуацій початкових фаз. Оцінюється точність вимірювання частоти пачки для випадку оптимальної обробки з врахуванням фазових флуктуацій її радіоімпульсів. Розгляд проводиться у припущенні, що на вхід приймального пристрою РЛС надходить адитивна суміш відбитих від цілей сигналів й некорельованого гаусівського шуму. Оптимальне оцінювання доплеровського зміщення частоти відбитого від цілі сигналу здійснюється за критерієм максимуму натурального логарифма відношення правдоподібності усередненого по усім можливим значенням випадкових неінформативних параметрів. Вважається, що фазові флуктуації радіоімпульсів прийнятої пачки розподілені за нормальним законом с нульовим середнім, а кореляція фазових флуктуацій зі збільшенням інтервалу між радіоімпульсами пачки убуває за експоненціальним або знакозмінним законами.
3
Кузнєцов, О. Л., О. В. Коломійцев, В. С. Кітов, and А. Д. Карлов. "Оцінювання точності поточного вимірювання радіальної швидкості аеродинамічого об’єкту в когерентно-імпульсній РЛС супроводження." Наука і техніка Повітряних Сил Збройних Сил України, no. 3(40), (August 12, 2020): 91–99. http://dx.doi.org/10.30748/nitps.2020.40.10.
Full textAbstract:
У статті оцінюються можливі значення середньоквадратичної похибки поточного вимірювання радіальної швидкості аеродинамічного об’єкту, які виникають за рахунок впливу реальних умов поширення і відбиття радіолокаційного сигналу. В якості носія радіолокаційної інформації розглядається пачка, яка частково втратила когерентність внаслідок наявності у її радіоімпульсах корельованих флуктуацій початкових фаз. Вважається, що фазові флуктуації радіоімпульсів прийнятої пачки розподілені за нормальним законом з нульовим середнім, а кореляція фазових флуктуацій із збільшенням інтервалу між радіоімпульсами пачки убуває за знакозмінним законом. Проведено оцінювання радіальної швидкості об’єкту радіолокаційного спостереження за байєсівським підходом. Отримані результати свідчать про те, що для сучасних радіолокаційних систем (РЛС) супроводження, точність поточного вимірювання радіальної швидкості об’єкту переважно визначається статистичними характеристиками флуктуації фаз радіолокаційного сигналу. Вплив даних флуктуацій, що обумовлений наявністю турбулентних неоднорідностей атмосфери, характером руху об’єкта та відбиттям радіохвиль від земної або морської поверхні може призводити до суттєвого зниження якості слідкувального вимірювання. Наведені результати оцінювання можуть бути в подальшому використані для дослідження умов, за якими відбувається зрив аеродинамічних об’єктів з супроводження когерентно-імпульсними РЛС.
4
Karlov, V., O. Kuznietsov, A. Artemenko, and А. Karlov. "ПОСТАНОВКА ЗАДАЧІ ОПТИМАЛЬНОГО ВИМІРЮВАННЯ ДАЛЬНОСТІ ДО ЦІЛІ В КОГЕРЕНТНО-ІМПУЛЬСНІЙ РЛС ПРИ ВРАХУВАННІ ФАЗОВИХ СПОТВОРЕНЬ РАДІОЛОКАЦІЙНОГО СИГНАЛУ." Системи управління, навігації та зв’язку. Збірник наукових праць 3, no. 55 (June 21, 2019): 31–37. http://dx.doi.org/10.26906/sunz.2019.3.031.
Full textAbstract:
У статті розглянуто питання аналізу можливостей забезпечення заданої дальності дії РЛС, здатної здійснювати радіолокаційне спостереження малопомітних, малорозмірних та маневруючих цілей. Обгрунтована доцільність використання когерентної пачки радіоімпульсів для забезпечення необхідної дальності виявлення із заданими показниками якості. Надано порівняльний аналіз можливостей використання поодинокого і пачкового радіосигналів. Доведена необхідність врахування корельованих фазових флуктуацій радіоімпульсів прийнятої пачки при вимірюванні дальності до цілі. Вважається, що фазові флуктуації розподілені за нормальним законом с нульовим середнім, а їх кореляція убуває зі збільшенням інтервалу між радіоімпульсами пачки за експоненціальним або знакозмінним законами. На вхід приймального пристрою РЛС надходять відбиті від цілей сигнали на фоні некорельованого гаусівського шуму. Розгляд проводиться для моделі сигналу з випадковою амплітудою та початковою фазою. Оцінювання часу запізнення радіолокаційного сигналу здійснюється за критерієм максимуму натурального логарифма відношення правдоподібності, усередненого по усім можливим значенням випадкових неінформативних параметрів. В явному вигляді отримано вираз нормованої функції розузгодження когерентної пачки за наявністю фазових флуктуацій її радіоімпульсів. Врахування фазових флуктуацій радіоімпульсів прийнятої пачки при вимірюванні дальності до цілі дозволить покращити ефективність вирішення когерентно-імпульсними РЛС завдань за призначенням.
5
Kuznietsov, O., A. Artemenko, V. Petrushenko, and А. Karlov. "ОЦІНЮВАННЯ МОЖЛИВОСТЕЙ ЗАБЕЗПЕЧЕННЯ ЗАДАНОЇ ТОЧНОСТІ ВИМІРЮВАННЯ РАДІАЛЬНОЇ ШВИДКОСТІ ЦІЛІ КОГЕРЕНТНО- ІМПУЛЬСНИМИ РЛС ЗА МЕЖАМИ ДАЛЬНОСТІ ПРЯМОЇ ВИДИМОСТІ." Системи управління, навігації та зв’язку. Збірник наукових праць 6, no. 58 (December 28, 2019): 106–10. http://dx.doi.org/10.26906/sunz.2019.6.106.
Full textAbstract:
У статті оцінюються можливі значення складових середньоквадратичної помилки вимірювання радіальної швидкості цілі, які виникають внаслідок флуктуацій фази радіосигналу за межами дальності прямої видимості РЛС. Обґрунтована доцільність використання когерентної пачки радіоімпульсів для забезпечення необхідної дальності виявлення із заданими показниками якості. Розгляд проводиться для моделі сигналу з випадковою амплітудою та початковою фазою. Вважається, що фазові флуктуації розподілені за нормальним законом с нульовим середнім, а їхня кореляція убуває зі збільшенням інтервалу між радіоімпульсами пачки за знакозмінним законом. Результати вказують на те, що внаслідок фазових флуктуацій радіоімпульсів прийнятої пачки, середньоквадратична помилка вимірювання радіальної швидкості цілі здатна перевершувати значення, які визначаються тактичними вимогами до когеренто-імпульсних РЛС. Проведений чисельний аналіз дозволяє визначати ступінь погіршення якості часо-частотної обробки пачки радіоімпульсів в когерентно-імпульсних РЛС та оцінювати ступінь зниження ефективності подальшої вторинної обробки радіолокаційної інформації
6
Karlov, V., O. Kuznietsov, A. Artemenko, and А. Karlov. "ЗНИЖЕННЯ ТОЧНОСТІ ВИМІРЮВАННЯ ЧАСТОТИ ПАЧКИ РАДІОІМПУЛЬСІВ ВНАСЛІДОК ВПЛИВУ УМОВ ЇЇ ПОШИРЕННЯ І ВІДБИТТЯ." Системи управління, навігації та зв’язку. Збірник наукових праць 4, no. 56 (September 11, 2019): 130–34. http://dx.doi.org/10.26906/sunz.2019.4.130.
Full textAbstract:
У статті оцінюється точність вимірювання частоти пачки для випадку узгодженої обробки без врахування фазових флуктуацій. Наведено результати експерименту по визначенню статистичних характеристик радіолокаційних сигналів, відбитих від місцевих предметів, розташованих за межами дальності прямої видимості, при поширенні радіохвиль в умовах аномальної рефракції над морем. Отримані гістограми розподілу початкової фази відбитого сигналу РЛС апроксимовані кривою, що відповідає нормальному закону розподілу, а нормована кореляційна функція має осцилюючий характер. Оцінювання частоти радіолокаційного сигналу здійснюється за критерієм максимуму натурального логарифма відношення правдоподібності. В явному вигляді отримано достатню статистику за наявністю фазових флуктуацій. Результати вказують на те, що для сучасних РЛС в умовах регулярного вимірювання, на точність оцінювання частоти пачки радіоімпульсів в значно більшому ступені впливають статистичні характеристики флуктуації фаз ніж відношення сигнал-шум.
7
Бордонский, Г. С., and А. А. Гурулев. "Экспериментальное доказательство существования линии Видома по особенностям поведения водорода в нанопористом силикате при -45-=SUP=-o-=/SUP=-С и атмосферном давлении." Письма в журнал технической физики 43, no. 8 (2017): 34. http://dx.doi.org/10.21883/pjtf.2017.08.44532.16338.
Full textAbstract:
Выполнен эксперимент по изучению тепловых и микроволновых свойств нанопористой среды (силикагеля), поры которой заполнены водородом. При охлаждении такой среды в окрестности -45oС при атмосферном давлении наблюдали: химические превращения и фазовый переход первого рода с выделением тепла, а также резкое изменение мощности проходящего через образец микроволнового излучения на частоте 34 GHz. Сделан вывод о том, что данная точка на фазовой диаграмме соответствует точке на линии Видома, где резко вырастают флуктуации энтропии и плотности переохлажденной воды, которая образовалась при взаимодействии водорода с поверхностью пор силикагеля. Эксперимент подтверждает существование второй критической точки воды, из которой выходит линия Видома. DOI: 10.21883/PJTF.2017.08.44532.16338
8
Машкина, Екатерина Сергеевна. "Спектральный анализ тепловых флуктуаций в переходных областях предплавления KI." Kondensirovannye sredy i mezhfaznye granitsy = Condensed Matter and Interphases 22, no. 2 (June 25, 2020): 238–44. http://dx.doi.org/10.17308/kcmf.2020.22/2837.
Full textAbstract:
В различных системах вблизи точек фазовых переходов наблюдаются неравновесные флуктуации по типу нелинейного броуновскго шума. Такие неравновесные процессы, как правило, являются предвестниками разрушения и деградации материалов. Наблюдение вблизи точки плавления Tm переходных явлений предплавления, аномальное поведение с температурой некоторых физических параметров, указывают на то, что по мере приближения к точке плавления структура и свойства твердого тела претерпевают изменения, как правило, нелинейно зависящие от скорости нагревания. Для характеристики состояния сложных динамических систем необходимо рассчитать показатель формы флуктуационного спектра, который несет информацию о происходящих в системе процессах ивзаимосвязях различных подсистем. По изменению спектральных характеристик флуктуационных процессов можно судить не только о состоянии системы, но и разрабатывать методики прогноза ее эволюции. Цель настоящей работы – параметризация тепловых флуктуаций в области предплавления ионных кристаллов KI и изучение зависимости спектральных параметров от кинетических режимов нагревания.Для определения спектральных характеристик тепловых флуктуаций в области предплавления KI в различных кинетических режимах использовался вейвлет-анализ. Вейвлетный анализ соединяет возможности, присущие классическому спектральному Фурье-анализу, с возможностями локального исследования различных флуктуационных и колебательных процессов в частотном и временном пространстве. Это позволяет выявлять особенности процессов на различных временах и масштабах эволюции системы. Вейвлет-преобразование колебательных процессов позволило получить информацию о динамике развития сложных систем в различных неравновесных условиях. Показано, что тепловые флуктуации в области предплавления KI представляют собой нелинейный броуновский шум с показателем самоподобия b ~ 2. С помощью показателя Херста определен тип флуктуационного процесса. Показано, что в динамических режимах нагревания (v = 5, 10 К/мин)флуктуационный процесс характеризуется колебательным характером эволюции по типу «устойчивое-неустойчивое» (свойство антиперсистентности), а квазистатических режимах (v = 1 К/мин) – поддерживается первоначальная тенденция эволюции системы (свойство персистентности).
ЛИТЕРАТУРА
1. Битюцкая Л. А., Селезнев Г. Д. Тепловой фликкер-шум в диссипативных процессах предплавления. ФТТ. 1999;41(9): 1679–1682. Режим доступа: https://journals.ioffe.ru/articles/viewPDF/355462. Геращенко О. В., Матвеев В. А., Плешанов Н. К., Байрамуков В. Ю. Электрическое сопротивление и 1/f-флуктуации в тонких пленках титана. ФТТ. 2014; 56(7): 1386–1390. Режим доступа:https://journals.ioffe.ru/articles/viewPDF/269403. Клочихин В. Л., Лакеев С. Г., Тимашев. С. Ф. Фликкер-шум в химической кинетике (микроско-пическая кинетика и флуктуации в стационарных химических процессах). ЖФХ. 1999; 73(2): 224–231.4. Павлов А. Н., Храмов А. Е., Короновский А. А., Ситникова Е. Ю., Макаров В. А., Овчинников А. А.Вейвлет-анализ в нейродинамике. УФН. 2012; 182(9): 905–939. DOI: https://doi.org/10.3367/UFNe.0182.201209a.09055. Копосов Г. Д., Бардюг Д. Ю. Анализ предплавления льда во влагосодержащих дисперсных средах. Письма ЖТФ. 2007;33(14): 80–86. Режим доступа: https://journals.ioffe.ru/articles/viewPDF/136056. Шибков А. А., Гасанов М. Ф., Золотов А. Е., Желтов М. А., Денисов А. А., Кольцов Р. Ю., Кочегаров С. С. Электрохимическая эмиссия при деформировании и разрушении алюминий-магниевогосплава в водной среде. ЖТФ. 2020;90(1): 85–93. DOI: https://doi.org/10.21883/JTF.2020.01.48666.151-197. Feychuk P., Bityutskaya L., Mashkina E., Shcherbak L. Heat processes oscillations in the molten andsolid CdTe. J. Cryst. Growth. 2005;275(1–2): e1827–e1833. DOI: https://doi.org/10.1016/j.jcrysgro.2004.11.2568. Umeno Y., Shimada T., Kitamura T. Dislocation nucleation in a thin Cu fi lm from molecular dynamicssimulations: Instability activation by thermal fl uctuations. Phys. Rev. B. 2010;82(10): 104108/1–104108/11. DOI: https://doi.org/10.1103/PhysRevB.82.1041089. Уракаев Ф. Х., Массалимов И. А. Флуктуации энергии и эмиссионные явления в устье трещины.ФТТ. 2005;47(9): 1614–1618. Режим доступа: https://journals.ioffe.ru/articles/viewPDF/396610. Коверда В. П., Скоков В. Н. Масштабные преобразования 1/f флуктуаций при неравновесных фазовых переходах. ЖТФ. 2004;74(9): 4–8. Режим доступа: https://journals.ioffe.ru/articles/viewPDF/835711. Жигальский Г. П. Флуктуации и шумы в электронных твердотельных приборах. М.: Физматлит;2012. 512 с.12. Bityutskaya L. A., Mashkina E. S. System of kinetic parameters of the transition processes under melting of crystalline substances. Phase Transition. 2000;71: 317–330. DOI: https://doi.org/10.1080/0141159000820931213. Машкина Е. С. Влияние аниона на переходные процессы при плавлении ионных кристаллов.Конденсированные среды и межфазные границы. 2011;13(3): 309–314. Режим доступа: http://www.kcmf.vsu.ru/resources/t_13_3_2011_010.pdf14. Астафьева Н. М. Вейвлет-анализ: основы теории и примеры применения. УФН. 1996;166(11):1145–1170. DOI: https://doi.org/10.1070/PU1996v039n11ABEH00017715. Дремин И. М., Иванов О. В., Нечитайло В. А. Вейвлеты и их использование. УФН. 2001;171(5):465–501. DOI: https://doi.org/10.1070/PU-2001v044n05ABEH00091816. Arby P., Goncalves P., Vehel J. L. Scaling, fractals and wavelets. London: John Wiley & Sons; 2009.464 p.17. Смоленцев Н. К. Основы теории вейвлетов. Вейвлеты в MATLAB. М.: ДМК Пресс; 2014. 628 с.18. Hurst H. E., Black R. P., Simaika Y. M. Long-term storage: An experimental study. London: Constable;1965. 145 p.19 Чен Б. Б., Имашев С. А. Оценка параметра Херста по наклону энергетического спектра наоснове вейвлет-преобразования. Вестник КРСУ. 2007;7(8): 65–75. Режим доступа: https://www.elibrary.ru/item.asp?id=1351989020. Зульпукаров М.-Г. М., Малинецкий Г. Г., Подлазов А. В. Пример решения обратной задачитеории бифуркации в динамической системе с шумом. Изв. вузов. ПНД. 2005;13(5–6): 3–23.
9
Повзнер, А. А., А. Г. Волков, and Т. А. Ноговицына. "Электронная структура и магнитный фазовый переход в MnSi." Физика твердого тела 59, no. 7 (2017): 1261. http://dx.doi.org/10.21883/ftt.2017.07.44584.458.
Full textAbstract:
В рамках модели электронной структуры, следующей из ab initio LDA+U+SO-расчетов, описаны температурные изменения амплитуды нулевых и тепловых спиновых флуктуаций в геликоидальном ферромагнетике MnSi. Получено, что возникающее при температуре TS (лежащей в окрестности магнитного фазового перехода) резкое уменьшение амплитуды нулевых спиновых флуктуаций ведет к неустойчивости ферромагнитных решений (смена знака параметра межмодового взаимодействия). Это же является причиной наблюдаемых магнитообъемного эффекта и резкого изменения радиуса спиновых корреляций. Результаты расчета объемного коэффициента теплового расширения хорошо согласуются с наблюдаемой аномалией в области магнитного фазового перехода. DOI: 10.21883/FTT.2017.07.44584.458
10
Мельников, Николай Борисович, Nikolai Borisovich Melnikov, Георгий Виталиевич Парадеженко, and Georgii Vitalievich Paradezhenko. "Магнитный фазовый переход в теории спиновых флуктуаций." Teoreticheskaya i Matematicheskaya Fizika 183, no. 3 (2015): 486–97. http://dx.doi.org/10.4213/tmf8789.
Full text
11
Мартиросов, В. Е., and Г. А. Алексеев. "СВЧ-СИНТЕЗАТОР ЧАСТОТ КОСВЕННОГО МЕТОДА СИНТЕЗА." Nanoindustry Russia 13, no. 5s (December 28, 2020): 455–62. http://dx.doi.org/10.22184/1993-8578.2020.13.5s.455.462.
Full textAbstract:
Обсуждаются методы построения СВЧ-синтезаторов частот, обеспечивающие выполнение современных требований по диапазону и скорости дискретной перестройки частоты формируемого сигнала, а также по степени подавления собственных частотно-фазовых флуктуаций исходного колебания СВЧ-автогенератора. Представлены результаты исследований спектральных характеристик высокоскоростного широкодиапазонного СВЧ-синтезатора частот, выполненного с привлечением косвенного метода синтеза. Показано, что в предложенной структуре синтезатора уровень частотно-фазовых шумов СВЧ-автогенератора может быть существенно минимизирован.
12
Шагимуратов, И. И., И. И. Ефишов, М. В. Филатов, И. Е. Захаренкова, Н. Ю. Тепенитцина, and Г. А. Якимова. "ФЛУКТУАЦИИ GPS-СИГНАЛОВ И ОШИБКИ ПОЗИЦИОНИРОВАНИЯ В ПОЛЯРНОЙ И АВРОРАЛЬНОЙ ИОНОСФЕРЕ В НОЯБРЕ 2012 ГОДА." PHYSICS OF AURORAL PHENOMENA 44 (2021): 55–58. http://dx.doi.org/10.51981/2588-0039.2021.44.012.
Full textAbstract:
В работе дано сопоставление проявления фазовых флуктуаций GPS-сигналов и их воздействия на точность позиционирования на полярной NYA1 и авроральной TRO1 станциях для ноября 2012г. Представлен детальный анализ особенностей и различий ионосферных эффектов на обсуждаемых станциях во время конкретных геофизических условий.
13
Карелин, В. А., and А. С. Смельчаков. "Метод снижения «шумового пола» цифровых анализаторов фазовых флуктуаций." Труды Института прикладной астрономии РАН, no. 52 (2020): 31–35. http://dx.doi.org/10.32876/applastron.52.31-35.
Full text
14
Алексеев, А. Н., Л. Ю. Вэргун, Ю. Ф. Забашта, В. И. Ковальчук, М. М. Лазаренко, Е. Г. Рудников, and Л. А. Булавин. "Неравновесные флуктуации интенсивности светорассеяния в окрестности температуры фазового перехода." Журнал технической физики 128, no. 1 (2020): 76. http://dx.doi.org/10.21883/os.2020.01.48841.216-19.
Full textAbstract:
В неравновесных условиях исследовано светорассеяние в 3%-ном водном растворе гидроксипропилметилцеллюлозы (метолозы) в интервале температур 303-353 K --- в окрестности температуры фазового перехода (336 K). Установлено, что в этом температурном интервале интенсивность светорассеяния испытывает значительные флуктуации. Показано, что их причиной являются квазипериодические движения (колебания плотности), возникающие в сильно неравновесном состоянии раствора. Ключевые слова: метолоза, фазовый переход, светорассеяние, неравновесные флуктации.
15
Повзнер, А. А., and А. Г. Волков. "Флуктуации электронной плотности и фазовый переход в α-титане." Физика твердого тела 63, no. 10 (2021): 1447. http://dx.doi.org/10.21883/ftt.2021.10.51389.058.
Full textAbstract:
It is shown that the topological features of the electronic structure of α-titanium lead to the appearance of temperature-induced fluctuations of the electron density, which disappear near the temperature of the phase transition from the hcp (α-phase) to the bcc (β-phase). The experimen-tally observed linear temperature increase in the magnetic susceptibility in the beta-phase and its jump during the transition to the β-phase are described. The considered fluctuation pattern de-scribes a sharp decrease in the electron entropy and softening of the longitudinal phonon modes associated with the electron-ion interaction. It is shown that the temperature of the phase transition in α-titanium depends on the position of the Fermi level, which can be changed by introducing impurities.
16
Ри, Бак Сон. "Флуктуации амплитуды и фазы петли ФАПЧ с однополосным амплитудным модулятором и генератором сдвига." Известия высших учебных заведений. Радиоэлектроника 49, no. 11 (November 4, 2006): 23–32. http://dx.doi.org/10.20535/s0021347006110045.
Full text
17
Черный, Александр Юрьевич, and Alexander Yurievich Cherny. "Влияние критических флуктуаций при структурном фазовом переходе на сверхпроводящее спаривание." Teoreticheskaya i Matematicheskaya Fizika 107, no. 1 (1996): 162–73. http://dx.doi.org/10.4213/tmf1146.
Full text
18
Гимпилевич, Юрий Борисович, and Игорь Борисович Широков. "Исследование амплитудных и фазовых флуктуаций электромагнитной волны, вызываемых атмосферной турбулентностью." Известия высших учебных заведений. Радиоэлектроника 53, no. 4 (April 4, 2010): 28–36. http://dx.doi.org/10.20535/s0021347010040035.
Full text
19
Козловский, А. В. "Соотношения неопределённости числа фотонов и оператора фазы электромагнитного поля для фазовых квантовых суперпозиций когерентных состояний." Журнал технической физики 128, no. 3 (2020): 368. http://dx.doi.org/10.21883/os.2020.03.49065.235-19.
Full textAbstract:
Проведено исследование различных соотношений неопределённости для фазы (так называемого оператора Пегга-Барнетта) электромагнитного поля и числа фотонов, тригонометрических функций фазы и числа фотонов, а также тригонометрических функций фазы и фазы поля. Рассмотрено электромагнитное поле в квантовых состояниях фазовых суперпозиций когерентных состояний, представляющих собой общие суперпозиции двух когерентных состояний с одинаковыми модулями и произвольными фазами. Рассматриваются и сравниваются между собой жёсткие соотношения неопределённости (неравенство Коши) и мягкие соотношения неопределённости (неравенства Гейзенберга). Ключевые слова: принцип неопределённости, квантовые флуктуации фазы, эрмитов оператор фазы, суперпозиции когерентных состояний.
20
Мартынов, Г. А. "ФАЗОВЫЕ ПЕРЕХОДЫ И ФЛУКТУАЦИИ В КЛАССИЧЕСКОЙ СТАТИСТИЧЕСКОЙ МЕХАНИКЕ, "Теплофизика высоких температур"." Теплофизика высоких температур, no. 4 (2017): 627–30. http://dx.doi.org/10.7868/s0040364417040123.
Full text
21
Stishov, Sergei M. "Notes on phase transitions and the role of spin fluctuations." Uspekhi Fizicheskih Nauk 186, no. 9 (September 2016): 953–56. http://dx.doi.org/10.3367/ufnr.2016.04.037781.
Full text
22
Горбунов, М. Е., and А. В. Шмаков. "Вариации ионосферных флуктуаций фазовой задержки в зависимости от солнечной активности по даннымCOSMIC." Космические исследования 52, no. 4 (2014): 267–76. http://dx.doi.org/10.7868/s0023420614040050.
Full text
23
Данчо, М., M. Dančo, Михаил Гнатич, M. Gnatich, Марина Владимировна Комарова, Marina Vladimirovna Komarova, Дмитрий Михайлович Краснов, et al. "Влияние гидродинамических флуктуаций на фазовый переход в $E$- и $F$-моделях критичеcкой динамики." Teoreticheskaya i Matematicheskaya Fizika 176, no. 1 (2013): 69–78. http://dx.doi.org/10.4213/tmf8479.
Full text
24
Богомолов, Сергей Владимирович, Sergei Vladimirovich Bogomolov, Татьяна Валерьевна Захарова, and Tat'yana Valer'evna Zakharova. "Уравнение Больцмана без гипотезы молекулярного хаоса." Математическое моделирование 33, no. 1 (December 22, 2020): 3–24. http://dx.doi.org/10.20948/mm-2021-01-01.
Full textAbstract:
Ясная с точки зрения физики вероятностная модель газа из твeрдых сфер рассматривается как с помощью теории случайных процессов, так и в терминах классической кинетической теории для плотностей функций распределения в фазовом пространстве: из системы нелинейных стохастических дифференциальных уравнений (СДУ) выводится сначала обобщeнное, а затем - случайное и неслучайное интегродифференциальное уравнение Больцмана с учeтом корреляций и флуктуаций. Главной особенностью исходной модели является случайный характер интенсивности скачкообразной меры и еe зависимость от самого процесса. Для полноты картины кратко напоминается переход ко всe более грубым приближениям в соответствии с уменьшением параметра обезразмеривания, числа Кнудсена. В результате получаются стохастические и неслучайные макроскопические уравнения, отличающиеся от системы уравнений Навье-Стокса или систем квазигазодинамики. Ключевым отличием этого вывода является более точное осреднение по скорости благодаря аналитическому решению СДУ по винеровской мере, в виде которых представлена промежуточная мезо-модель в фазовом пространстве. Такой подход существенно отличается от традиционного, использующего не сам случайный процесс, а его функцию распределения. Акцент ставится на прозрачности допущений при переходе от одного уровня детализации к другому, а не на численных экспериментах, в которых содержатся дополнительные погрешности аппроксимации.
25
Максимов, Г. В., А. Д. Иванов, А. А. Самойленко, А. А. Голополосов, and Г. Г. Левин. "Измерение дисперсии показателя преломления микроскопических объемов водного раствора БСА с помощью интерференционного микроскопа." Оптика и спектроскопия 129, no. 3 (2021): 357. http://dx.doi.org/10.21883/os.2021.03.50663.219-20.
Full textAbstract:
Рассмотрен метод измерения показателя преломления микроскопических объектов, основанный на интерференционной микроскопии. Показано, что особый интерес представляет анализ дисперсии показателя преломления малых объемов биологических жидкостей, что может позволить при исследовании живых клеток методами фазовой микроскопии разделить флуктуации размера объекта и его показателя преломления. Описан метод измерения дисперсии показателя преломления микроскопических объемов жидкостей с помощью автоматизированного интерференционного микроскопа МИА-1Д и измерительной кюветы с микролункой. Приведено описание алгоритма обработки получаемых изображений с целью вычисления показателя преломления. Приведены результаты измерения дисперсии показателя преломления бычьего сывороточного альбумина. Показано, что предложенный метод позволяет измерять показатель преломления жидкостей микроскопических объемов с точностью до 4-5-го знака после запятой. Ключевые слова: рефрактометрия, показатель преломления, лазерная интерференционная микроскопия, альбумин.
26
Мезенцева, Л. В. "ОСОБЕННОСТИ НЕЛИНЕЙНОЙ ДИНАМИКИ ПОКАЗАТЕЛЕЙ МИКРОЦИРКУЛЯЦИИ ВЕРХНИХ КОНЕЧНОСТЕЙ ЧЕЛОВЕКА В УСЛОВИЯХ ВОЗМУЩАЮЩИХ ВОЗДЕЙСТВИЙ." Биофизика 66, no. 1 (2021): 176–82. http://dx.doi.org/10.31857/s0006302921010191.
Full textAbstract:
Изучена нелинейная динамика флуктуаций микрокровотока симметричных областей верхних конечностей человека в исходном и возмущенном состоянии. Возмущением являлись физические нагрузки, которые представляли собой махи левой или правой рукой в положении стоя в течение 1 мин. Измерения показателей микроциркуляции были проведены у пяти здоровых добровольцев методом лазерной допплеровской флоуметрии. Флоуметрические датчики фиксировали на наружной поверхности симметричных областей нижних частей правого и левого плеча в точках, расположенных на 3 см выше локтевого сгиба. Оценивали: показатель Херста, размерность Хаусдорфа, геометрические характеристики фазовых портретов, а также статистические показатели перфузии. Было показано, что возмущающие воздействия приводят к изменениям параметров нелинейной динамики микроциркуляции верхних конечностей, которые характеризуются повышением уровня персистентности той стороны, на которой совершались возмущающие воздействия, повышением фрактальной размерности хаоса при левых возмущениях, а также инверсной динамикой лево-правосторонней асимметрии аттракторов.
27
Должиков, Владимир Васильевич, and А. В. Сербин. "Флуктуации положения максимума интенсивности поля в зоне Френеля круглой апертуры при наличии фазовых ошибок." Известия высших учебных заведений. Радиоэлектроника 50, no. 3 (March 9, 2007): 71–80. http://dx.doi.org/10.20535/s0021347007030090.
Full text
28
Грошев, А. Г., and А. К. Аржников. "Влияние атомного беспорядка и температуры на несоизмеримые спиральные спиновые волны в модели Андерсона-Хаббарда." Физика твердого тела 59, no. 5 (2017): 870. http://dx.doi.org/10.21883/ftt.2017.05.44373.381.
Full textAbstract:
На основе однозонной t-t'-модели Андерсона-Хаббарда исследуется влияние беспорядка на параметры и области существования несоизмеримых спиральных спиновых волн. Задача решается в рамках теории функционального интегрирования в статическом приближении с учетом продольных флуктуаций магнитного момента. Получены магнитные фазовые диаграммы и параметры несоизмеримых спиральных спиновых волн в зависимости от температур и концентраций электронов и примесей. Показано, что беспорядок может приводить к переходу первого рода от антиферромагнитной фазы к (Q,pi)-фазе и к переходу металл-диэлектрик от антиферромагнитного металла к антиферромагнитному диэлектрику вдали от половинного заполнения зоны. Полученные результаты используются для объяснения несоизмеримого магнитного порядка, наблюдаемого в купратах в передопированном режиме. Работа частично поддержана грантом УрО РАН N 15-8-2-12, а также грантами РФФИ N 16-42-180516, N 16-02-00995 и программой финансирования АААА-А16-116021010082-8. DOI: 10.21883/FTT.2017.05.44373.381
29
Мажукин, Владимир Иванович, Vladimir Ivanovich Mazhukin, Ольга Николаевна Королeва, Ol'ga Nikolaevna Koroleva, Михаил Михайлович Дeмин, Mikhail Mikhailovich Demin, Александр Викторович Шапранов, Aleksandr Viktorovich Shapranov, Анна Андреевна Алексашкина, and Anna Andreevna Aleksashkina. "Атомистическое моделирование сосуществования фазовых состояний жидкость-пар для золота и определение критических параметров." Математическое моделирование 34, no. 3 (February 28, 2022): 101–16. http://dx.doi.org/10.20948/mm-2022-03-06.
Full textAbstract:
Работа посвящена исследованию (на примере золота) свойств металлов в окрестности критической точки. Многолетние исследования свидетельствуют о сложности проблемы и еe важности как для построения теоретических представлений о поведении метастабильных состояний сильно перегретой жидкой фазы металлов, так и для разработки ряда технологических приложений в области материаловедения, воздействия концентрированных потоков энергии на вещество и др. Метастабильные состояния перегретой жидкости и насыщенного пара в окрестности критической точки изучены недостаточно полно. При приближении к критической точке свойства веществ резко изменяются из-за сильной стохастической флуктуации параметров (в первую очередь плотности). Актуальным инструментом определения критических параметров являются методы молекулярной динамики. Для золота с их помощью была получена кривая сосуществования жидкость--пар, которая затем использовалась для определения критических параметров: температуры, плотности и давления. В расчeтах в качестве потенциала взаимодействия частиц использовался потенциал семейства “погруженного атома” (EAM). Значение критической температуры $T_{cr}$ определялось по результатам МД моделирования с использованием метода максимального размера усреднeнного кластера на температурной кривой, проходящей через критическую область. Значение критического давления $P_{cr}$ получено по результатам МД моделирования из температурной зависимости давления насыщенного пара $P_{sat}(T)$. Значение критической плотности $\rho_{cr}$ получено по результатам МД моделирования кривой сосуществования жидкость-пар с использованием эмпирического правила прямолинейного диаметра. Проведено сравнение результатов моделирования данной работы с результатами оценки критических параметров золота другими авторами, использующими различные подходы.
30
Bordonsky, Georgy S., and Alexander A. Gurulev. "О физико-химических превращениях с участием воды вблизи температуры –45 °C." Kondensirovannye sredy i mezhfaznye granitsy = Condensed Matter and Interphases 21, no. 4 (December 19, 2019): 478–89. http://dx.doi.org/10.17308/kcmf.2019.21/2359.
Full textAbstract:
Представлена гипотеза о новом механизме ускорения химических реакцийс участием переохлажденной воды вблизи –45 °C. Гипотеза основана на свойствах второйкритической точки воды. Предполагается, что возрастание флуктуации энергии молекулводы приводит к ускорению протекания химических превращений. В эксперименте сиспользованием нанопористых увлажненных силикатных сорбентов удалось наблюдатьреакцию взаимодействия водорода с поверхностью пор при –45 °C. Химические реакциис участием воды по предполагаемому механизму могут ускоренно протекать на линииВидома при температурах от –45 °C до –53 °C и в области давлений от 0 до 100 MPa.
ЛИТЕРАТУРА1. Palmer M. Y., Cordiner M. A., Nixon C. A., Charnley S. B., Teanby N. A., Kisiel, Z., Irwin P. G. J., MummaM. J. ALMA detection and astrobiological potential of vinyl cyanide on Titan // Science Advances, 2017,v. 3(7), p. e1700022/6. DOI: https://doi.org/10.1126/sciadv.17000222. Goesmann F., Rosenbauer H., Bredehöft J. H., Cabane M., Ehrenfreund P., Gautier T., Giri C.,Kröger H., Le Roy L., MacDermott A.J., McKenna-Lawlor S., Meierhenrich U.J., Caro G.M.M., Raulin F.,Roll R., Steele A., Steininger H., Sternberg R., Szopa C., Thiemann W., Ulamec S. Organic compounds on comet67P/Churyumov–Gerasimenko revealed by COSAC mass spectrometry // Science, 2015, v. 349(6247),p. aab0689-1/3. DOI: https://doi.org/10.1126/science.aab06893. Mumma M. J., Villanueva G. L., Novak R. E., Hewagama T., Bonev B. P., DiSanti M. A., Mandell A. M.,Smith M. D. Strong release of methane on Mars in northern summer 2003 // Science, 2009, v. 323(5917),pp. 1041–1045. DOI: https://doi.org/10.1126/science.1165243.4. Кораблев О. И. Исследования атмосфер планет земной группы // Успехи физических наук, 2005,т. 175(6), с. 655-664.5. Сергеев Г. Б., Батюк В. А. Криохимия. М.: Химия, 1978, 296 с.6. Шавлов А. В., Писарев А. Д., Рябцева А. А. Динамика электропроводности пленок металловво льду при его структурном превращении. Рекомбинационно-фононный механизм ускорения коррозии // Криосфера Земли, 2006, т. 10(3), с. 42–48.7. Шавлов А. В., Писарев А. Д., Рябцева А. А. Коррозия пленок металлов во льду. Динамикаэлектропроводности пленок // Журнал физической химии, 2007, т. 81(7), с. 1180–1185.8. Великоцкий М. А. Коррозионная активность грунтов в различных природных зонах // ВестникМосковского университета. Серия 5: География, 2010(1), с. 21–27.9. Лотник С. В., Казаков В. П. Низкотемпературная хемилюминесценция. М.: Наука, 1987, 176 с.10. Шабатина Т. И., Сергеев Г. Б. Реакции при низких температурах в химии наносистем // Успе-хи химии, 2003, т. 72(7), с. 643–663.11. Chaplin M. Water Structure and Science. Режим доступа: http://www.lsbu.ac.uk/water/chaplin.html(дата обращения: 23.09.2019)12. Rosenfeld D., Woodley W. L. Deep convective clouds with sustained supercooled liquid water downto - 37.5 °C // Nature, 2000, v. 405(6785), pp. 440–442. DOI: https://doi.org/10.1038/3501303013. Бордонский Г. С., Орлов А. О. Признаки возникновения льда “0” в увлажненных нанопористыхсредах при электромагнитных измерениях // Письма в Журнал экспериментальной и теоретическойфизики, 2017, т. 105(7-8), с. 483-488. DOI: https://doi.org/10.7868/S0370274X1708004514. Limmer D. T., Chandler D. The putative liquidliquid transition is a liquid-solid transition in atomisticmodels of water // Journal of Chemical Physics, 2011, v. 135, pp. 134503/10. DOI: https://doi.org/10.1063/1.364333315. Mishima O. Volume of supercooled water under pressure and the liquid-liquid critical point // Journalof Chemical Physics, 2010, v. 133(14), p. 144503/6. DOI: https://doi.org/10.1063/1.348799916. Handle P. H., Loerting T., Sciortino F. Supercooled and glassywater:Metastable liquid(s), amorphoussolid(s), and a no-man’s land // Proceedings of the National Academy of Sciences USA, 2017, v. 114(51),pp. 13336-13344. DOI: https://doi.org/10.1073/pnas.170010311417. Speedy R. J., Angell C. A. Isothermal compressibility of supercooled water and evidence for a thermodynamic singularity at -45°C // The Journal of Chemical Physics, 1976, v. 65(3), pp. 851-858. DOI:https://doi.org/10.1063/1.43315318. Анисимов М. А. Холодная и переохлажденная вода как необычный сверхкритический флю-ид // Сверхкритические флюиды: Теория и практика, 2012, т. 7(2), с. 19–37.19. Бордонский Г. С., Гурулев А. А. Экспериментальное доказательство существования линииВидома по особенностям поведения водорода в нанопористом силикате при -45°C и атмосферномдавлении // Письма в Журнал технической физики, 2017, т. 43(8), с. 34–40. DOI: https://doi.org/10.21883/PJTF.2017.08.44541.1658120. Бордонский Г. С., Гурулев А. А., Крылов С. Д., Цыренжапов С.В. Использование микроволновойспектроскопии для изучения состояния переохлажденной воды // Конденсированные среды и меж-фазные границы, 2019, т. 21(1), с. 16–23. DOI: https://doi.org/10.17308/kcmf.2019.21/71221. Castrillуn R. V. S., Giovambattista N., Aksay I. A., Debenedetti P. G. Structure and energetics of thin fi lmwater // Journal of Physical Chemistry C, 2011, v. 115(11), pp. 4624–4635. DOI: https://doi.org/10.1021/jp108396722. Меньшиков Л. И., Меньшиков П. Л., Федичев П. О. Феноменологическая модель гидрофобных и гидрофильных взаимодействий // Журнал экспериментальной и теоретической физики, 2017,т. 152(6), с. 1374–1392. DOI: https://doi.org/10.7868/S004445101712021523. Cerveny S., Mallamace F., Swenson J., Vogel M., Xu L. Confi ned Water as Model of Supercooled Water //Chemical Reviews, 2016, v. 116(13), pp. 7608–7625. DOI: https://doi.org/10.1021/acs.chemrev.5b0060924. Горбатый Ю. Е., Бондаренко Г. В. Сверхкритическое состояние воды // Сверхкритическиефлюиды: Теория и практика, 2007, т. 2(2), с. 5–19.25. Паташинский А. З., Покровский В. Л. Флуктуационная теория фазовых переходов. М.: Наука,1982, 381 с.26. Пригожин И., Кондепуди Д. Современная термодинамика. От тепловых двигателей до диссипативных структур. М.: Мир, 2002, 461 с.27. Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. Теоретическая физика. Том. 5. Статистическая физика. Часть 1.М.: Физматлит, 2002, 616 с.28. Sellberg J. A., Huang C., McQueen T. A., Loh N. D., Laksmono H., Schlesinger D., Sierra R. G.,Nordlund D., Hampton C. Y., Starodub D., Deponte D. P., Beye M., Chen C., Martin A. V., Barty A.,Wikfeldt K. T., Weiss T. M., Caronna C., Feldkamp J., Skinner L. B., Seibert M. M., Messerschmidt M., WilliamsG. J., Boutet S., Pettersson L. G. M., Bogan M. J., Nilsson A. Ultrafast X-ray probing of water structurebelow the homogeneous ice nucleation temperature // Nature, 2014, v. 510(7505), pp. 381–384. DOI: https://doi.org/10.1038/nature1326629. Goy C., Potenza M. A. C., Dedera S., Tomut M., Guillerm E., Kalinin A., Voss K.-O., Schottelius A.,Petridis N., Prosvetov A., Tejeda G., Fernández J. M., Trautmann C., Caupin F., Glasmacher U., Grisenti R. E.Shrinking of Rapidly Evaporating Water Microdroplets Reveals their Extreme Supercooling // Physical ReviewLetters, 2018, v. 120(1), p. 015501/6. DOI: https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.120.01550130. Сергеев Г.Б. Нанохимия. М.: Книжный дом «Университет», 2015, 384 с.
31
"Демонстрация топологической защиты как фазово-когерентного явления / Петруша С.В., Тихонов Е.С., Квон З.Д., Михайлов Н.Н., Дворецкий С.А.,Храпай В.С." Тезисы докладов XIV РОССИЙСКОЙ КОНФЕРЕНЦИИ ПО ФИЗИКЕ ПОЛУПРОВОДНИКОВ «ПОЛУПРОВОДНИКИ-2019», August 20, 2019, 479. http://dx.doi.org/10.34077/semicond2019-479.
Full textAbstract:
Одним из ключевых аспектов топологической зонной теории является предсказание существования геликальных поверхностных (в трехмерных системах) или краевых (в двумерных) состояний в топологических изоляторах (ТИ). Для таких электронных состояний предполагается топологическая защита относительно фазово-когерентного рассеяния назад. Данное предсказание имеет фундаментальное значение для краевых состояний в двумерных ТИ, так как наличие только некогерентного рассеяния назад предотвращает Андерсоновскую локализацию, неизбежную для обычных одномерных систем в пределе низкой температуры. На сегодняшний день имеющиеся экспериментальные подтверждения существования топологической защиты остаются косвенными и неоднозначными. В то время, как нет сомнений в том, что в двумерных ТИ ток протекает по краю [1], сопротивление близкое к кванту 2 q ehR наблюдается только для наиболее коротких образцов и с невысокой точностью [2][3]. При этом увеличение длины края приводит к линейному росту сопротивления, характерному для диффузионных проводников [4]. Отсутствие выраженной температурной зависимости, создает сложности в построении состоятельной модели сбоя фазы. Альтернативные к изучению сопротивления подходы, связанные с измерением дробового шума, не позволяют сделать однозначный вывод о природе краевого транспорта [5]. Данная работа [6] посвящена исследованию сопротивления образцов 14нм и 8.3нм квантовых ям HgTe с инвертированным спектром в магнитном поле. Изучались края длиной от ~1мкм до 30мкм, с сопротивлением (R) в нулевом магнитном поле (B) от Rq до 10Rq . При низкой температуре T (<200 мК) и в малых полях B (~несколько десятков мТ), R резко возрастает до ~1 ГОм в случае квазибаллистических и 10 ГОм для резистивных краев, при этом электронный транспорт остается краевым. В магнитном поле температурная зависимость R(T) имеет активационный характер. Величина энергии активации достигает нескольких десятков мкэВ, зависит от ширины квантовой ямы, поля и длины края и не имеет очевидной связи с одночастичным спектром. При этом в затворной характеристике наблюдаются значительные флуктуации во всем режиме двумерного ТИ, сопровождающиеся сильно нелинейными вольт-амперными характеристиками. Таким образом, наш эксперимент демонстрирует Андерсоновскую локализацию геликальных краевых состояний, наступающую в конечном магнитном поле. Напротив, отсутствие локализации в нулевом поле является результатом топологической защиты краевых состояний от когерентного рассеяния назад при наличии симметрии по отношению к обращению времени. Мы полагаем, что этот результат крайне важен для всей физики ТИ, так как является первой прямой демонстрацией топологической защиты в двумерных ТИ как фазово-когерентного феномена.
32
"Морфологические исследования графеноподобного слоя Si3N3 на поверхности Si(111) / Мансуров В.Г., Галицын Ю.Г., Малин Т.В., Милахин Д.С., Тийс С.А., Журавлев К.С." Тезисы докладов XIV РОССИЙСКОЙ КОНФЕРЕНЦИИ ПО ФИЗИКЕ ПОЛУПРОВОДНИКОВ «ПОЛУПРОВОДНИКИ-2019», August 20, 2019, 381. http://dx.doi.org/10.34077/semicond2019-381.
Full textAbstract:
На начальных этапах нитридизации чистой поверхности Si(111) возникает структура (8x8). Ранее нами была детально исследована кинетика образования структуры (8x8) методом RHEED, проведены HRTEM исследования, а также методом СТМ/СТС мы исследовали атомное и электронное строение структуры (8х8) [1-3]. Хотя господствующей моделью структуры (8х8) является реконструированная поверхность тонкого кристалла -S3N4 с адсорбированным азотом, нами было показано, что структура (8x8) является графеноподобным слоем g-Si3N3. В предложенной нами модели g-Si3N3 состоит из сотовой структуры и упорядоченной адсорбционной фазы кремния на ней. В данной работе мы исследовали механизм образования островков g-Si3N3 методами RHEED и СТМ/СТС. В ранее предложенных моделях предполагалась ключевая роль термической диффузии компонентов к центрам кристаллообразования нитрида кремния -Si3N4 [4]. При таком механизме зародышеобразования должна была бы проявляться существенная температурная зависимость скорости образования островков из-за необходимости преодолевать диффузионный барьер, а также активационный барьер при встраивании компонентов в узлы -Si3N4. Однако наши экспериментальные данные показывают отсутствие температурной зависимости скорости образования структуры (8х8). Кроме того, в той же работе [4] считается, что островки нитрида кремния образуются в областях поверхности Si(111), которые растравлены активным азотом. Такая интерпретация возникла, поскольку островки нитрида кремния в изображениях СТМ, проявляются как более темные области. Однако, по нашему мнению, островки нитрида кремния образуются наверху поверхности кремния, а темный контраст возникает из-за влияния на туннельный ток низкой проводимости нитрида кремния (это хороший изолятор). Мы рассматриваем образование островков g-Si3N3 как фазовый переход в рамках модели решеточного газа на поверхности Si(111). В этой модели, важную роль играет, так называемая, критическая концентрация заполненных ячеек решеточного газа, образующимися структурными единицами Si-N, при образовании островков g-Si3N3. Другими словами, критическая концентрация - это концентрация, при которой происходит переход газовой ветви в ветвь конденсированного состояния. Как мы показали, концентрация Si-N определяется концентрацией подвижных адатомов кремния при данной температуре поверхности Si(111). Концентрация подвижных адатомов кремния повышается с ростом температуры, теплота образования подвижных адатомов 1.7 эВ [1-3]. При относительно низких температурах (<800°C), то есть при низких концентрациях подвижных адатомов кремния, критическая концентрация Si-N возникает в областях малых размеров из-за флуктуаций концентрации подвижного кремния. Поэтому возникают островки g-Si3N3 малых размеров. При высоких температурах, т.е. при большой концентрации подвижных адатомов кремния, такой фазовый переход захватывает большие области поверхности, и возникают двумерные островки g-Si3N3 больших размеров.
33
"Конкуренция механизмов низкотемпературной люминесценции в квантовых ямах GaAs/AlGaAs / Скориков М.Л., Лясота А.А., Сибельдин Н.Н., Капон Э., Рудра А." Тезисы докладов XIV РОССИЙСКОЙ КОНФЕРЕНЦИИ ПО ФИЗИКЕ ПОЛУПРОВОДНИКОВ «ПОЛУПРОВОДНИКИ-2019», August 20, 2019, 241. http://dx.doi.org/10.34077/semicond2019-241.
Full textAbstract:
Обнаружено ранее не наблюдавшееся поведение низкотемпературных (T = 250 K) спектров фотолюминесценции высококачественных номинально нелегированных гетероструктур GaAs/AlGaAs с одиночными квантовыми ямами, измеренных в широком диапазоне интенсивностей возбуждения (Iexc = 310−7 3 W/cm2 ) и энергий квантов возбуждения (соответствующих как подбарьерной, так и надбарьерной накачке). При достаточно низких температурах и не слишком низких уровнях возбуждения спектры, как и обычно, состоят из узких линий нейтральных экситонов (ширина экситонной линии при T = 2 K составляет 0.4 мэВ, что свидетельствует о высоком качестве структур) и заряженных экситонов (трионов). Однако такой вид спектра наблюдается только выше определенного "порогового" уровня возбуждения, который увеличивается приблизительно экспоненциально с температурой. При низких же уровнях возбуждения в спектре присутствует единственная линия, сдвинутая на несколько десятых мэВ в сторону меньших энергий от трионного пика. При самых низких температурах (T = 210 K) эта линия имеет малую ширину (около 1 мэВ), но уже при очень умеренном повышении температуры (T = 1030 K) быстро уширяется и начинает напоминать линию рекомбинации некоррелированных электроннодырочных пар. При T = 30 K эта широкая (до 4 мэВ) линия доминирует при всех использованных уровнях возбуждения. При промежуточных температурах и уровнях возбуждения наблюдаются все три линии, однако изменение спектра от одного вида к другому при изменении Iexc или T происходит сравнительно быстро (например, при фиксированном Iexc трансформация спектра происходит в интервале температур шириной не более 10 К), так что может быть построена своего рода "квази-фазовая диаграмма" на плоскости TIexc. Предположительно, ключевым фактором ответственным за такое поведение является влияние случайного электростатического потенциала в плоскости квантовой ямы, возникающего из-за флуктуаций концентрации заряженных примесей в барьерных слоях структуры. Наиболее полное (хотя и не единственно возможное) объяснение наблюдаемым эффектам может быть дано в предположении, что "дополнительная" низкоэнергетичная линия обусловлена туннельной рекомбинацией электронов и дырок, латерально разделенных полем случайного потенциала и населяющих хвосты плотностей состояний в зоне проводимости и валентной зоне квантовой ямы.
34
Podpriatov, S. S., G. S. Marinsky, V. A. Tkachenko, O. V. Chernets, K. G. Lopatkina, V. A. Vasylchenko, and N. A. Chvertko. "ОПТИМІЗАЦІЯ СТИСНЕННЯ ТКАНИНИ ЯК УМОВА КОНТРОЛЬОВАНОЇ ЗМІНИ ІМПЕДАНСУ ПРИ СТВОРЕННІ ЕЛЕКТРОЗВАРНОГО МІЖКИШКОВОГО АНАСТОМОЗУ." Medical Informatics and Engineering, no. 3 (October 23, 2018). http://dx.doi.org/10.11603/mie.1996-1960.2018.3.9471.
Full textAbstract:
Неоднорідність стінок кишок спричинює нерівномірність структури електрозварного з'єднання та, відповідно, потребу у посиленому стисненні задля гомогенізації щільності та електропровідності. Але при цьому величина стиснення є близькою до руйнівної для стінки кишки, оскільки менші величини є неефективними.
Мета: створити оптимальний засіб врівноваження та розподілу зусилля щодо стиснення тканини в моделі електрозварного міжкишкового анастомозу задля досягнення цим способом стабільності відпрацьовування алгоритму високочастотного зварювання стінок кишки.
Матеріал та методи. Здійснили 348 досліджень програмованого подавання на тканину органокомплексу свині радіочастотної електричної напруги до 200 В з контрольованою зміною імпедансу після прикладення на електроди тиску від 2,0 Н/мм2 до 3,9 Н/мм2. Тканину складали вдвічі в прототипі інструменту, моделюючи міжкишковий анастомоз. Змінювали типи електродів: пласкі площею 247 мм2 (група 1); рельєфні 280 мм2 (група 2); пласкі 254 мм2 з обмежувачами їх зближення (група 3).
Результати. В групі 1 ми спробували, з кроком 0,1 Н/мм2, підібрати величину тиску між електродами як точку рівноваги механічних та електричних властивостей. У 7,5% досліджень спостерігали недосягнення базових параметрів, у 42,5% — значне відхиленням швидкості зростання, у 7,5% — критичне зниження імпедансу.
В групі 2 досліджували запобігання можливого зміщення електродів шляхом застосування різних конфігурацій рельєфу електродів. У цій серії досліджень зросла частота досягнення базових параметрів зниження імпедансу до 82,5%, але в наступній фазі раптове падіння спостерігали у 30% досліджень. Також у 32,5% проб відбувалися значні коливання імпедансу. В групі 3 досліджували обмеження зближення електродів на відстані від 0,03 мм до 0,3 мм. Застосування обмежувачів виявилося найефективнішим при співвідношенні висоти обмежувача до товщини тканин між електродами в моделі анастомозу як 1:40. Критичне падіння імпедансу спостерігали лише в 2,5% досліджень.
Висновки. Зменшення тиску електродів на тканину посилює відхилення величини імпедансу від цільової. Застосування їхньої рельєфної форми підвищує електропровідність і покращує стартову частину електрозварного впливу, але посилює нерівномірність в його кінцевій частині через флуктуацію імпедансу. Застосування обмежувачів зближення електродів забезпечує повнотривале відпрацювання алгоритму електрозварного впливу за всіх досліджених величин оптимального та субкритичного стиснення.
Обговорення та перспективи подальших досліджень. Отримані дані покликані слугувати основою технологічних рішень у створенні відповідних елементів робочої частини спеціалізованого інструменту для формування електрозварних анастомозів. Їх технологічне впровадження надасть можливість додатково наростити встановлені переваги електрозварного міжкишкового з'єднання над шовним. Цей технологічний засіб може також бути ефективним для підвищення ефективності зварювання інших біологічних тканин.